|
| |
|
Слаботочка Книги Элементы РЭА Механическая модель Электроды приборов, контакторы Консоль: Л/ -1,875 Собственная частота Электроды, провода /, Защемленный стер- жень = 4,730 Контактроны Опертая консоль: й/ = 3,9266 Осциллятор 24EJ (т+0.74ц) /3 р,-масса стоики Микросхемы, ЭРЭ с числом выводов п Осциллятор . /" \2EJn У /з(т--0,371ц/г) ЭРЭ, детали фотоэлементов т -о Консоль с массой т \2EJ (m--0,236.u) /3 Носитель информации на магнитной ленте Струна: C=--.T!ps, I« / \ Л Т-натяжение. РТТТ} Vt, р.. плотность \/-скорость протяжки Лентопротяжный механизм с двумя инерциальными элементами Двухмассовый осциллятор: т,=М,/2; т2--Л/2.2 fibE (nil +т-) ЭРЭ, электроды, датчики Продольно колеблющаяся консоль (1) =;"\/£s/m/, S-сечение стойки -элементы рэа механическая модель собственная частота Жидкий элемент контактронов  Жидкий цилиндр: c-aipR V---T1P, а -коэффициент поверхностного напряжения, т] -вязкость Из уравнения (36.3) можно получить уравнение идеальной струны, которое часто используется в качестве механической модели носителя информации на магнитной ленте. При внезапном движении объекта с ускорением а такой элемент будет испытывать деформацию 4р aps (1 - cos tujft-1 О 3t3 (2-1)3 (2k-If P (2k- \)nx I ej n- ps / P ps ps Ясно, что эти колебания вызывают ряд нежелательных явлений, каждое из которых можно определить на основании .Данного решения. Применительно к электродам полупроводниковых приборов это уравнение позволяет определить перерезывающую силу на конце стержня, т. е. Q = EJ При значительных нагрузках, когда Q > Qhp ~ Р, полупроводниковый прибор прекращает функционирование. Анализ конструкции электродов (см. рис. 36.4) показывает, что значительное увеличение силы не увеличивает вибронадежность прибора, так как приводит к уменьшению его жесткости (Р <[ 0).  Рис. 36.5. Механическая модель блока радиоаппаратуры в виде пластины с осцилляторами 36.3.2. Аппаратурные блоки (отсеки оборудования). Рассмотрим систему, состоящую из пластины с X Ь, по поверхности которой распределены осцилляторы (рис. 36.5). Движение такой системы подчиняется уравнениям: д}? ду -\ + \а--+ /с V X ixiu-Wi) = -ph Pi hi i (а- + /cj (wi-w) = - pi hi (36.6) (36.7) где w = w (x, y, t) - смещение пластины из положения равновесия: = = 1 (х, у, t) - поле смещения распределенных масс осцилляторов; и (t) - смещение изделия, на котором закреплен блок; а + - комплексная жест- кость крепления осцилляторов, отнесенная к единице поверхности. Система (36.6) применима только в том случае, если размеры каждого осциллятора малы по сравнению с длиной изгибной волны. Простое решение (36.6), (36.7) существует только для равномерного распределения деталей по поверхности шасси, края которого оперты. При гармоническом возбуждении и = у-ч* это решение имеет вид: оо р/зы-[ - р,/г, ы--)-2К - 2iawJ sin ---sin g" = 1/ V а b p, Л, [ph (to2 - to)4-2/*C-2iaaJ sin sin e-"*" a b a" Эти формулы позволяют легко получить спектральные формулы для стационарных случайных процессов. 36.3.3. Жесткое крепление деталей. Если крепление ЭРЭ к шасси достаточно жесткое, то задача сводится к увеличению массы и жесткости пластины. Призор в целом ведет себя как однородная пластина с так называемыми эффективными параметрами. 36.3.4. Жидкометаллические электроды. Простейшей расчетной моделью жидкометаллического электрода является вязкий цилиндр, совершающий поперечные капиллярные колебания. Уравнение движения электрода имеет вид дг dt Возбуждение отражено в следующих граничных и начальных условиях (см. табл. 36.1, 36.2): и (О, /) = ы„ (0; и {h, t) = ы„ (0; и (X, 0) = ы (х, 0) = 0. При смещении электрода из положения равновесия, т. е. при и - Uq, решение записывается в виде >-1 . гтг Г!= 1 e-t) sintu„(-т) Uq (т) dx. где Yn = О, если п = 2т; у„ = 4/я (2т - 1), если п = 2т - 1; = {nnclhy - - (vnk/2/г). Для установившихся гармонических колебаний при v = -= V sin (>:>t (Uo = v) u-Ua --= 0) V У уп sin j sin to/ - vto -j-j cos (ot n = \
Для анализа случайных колебаний решение записывается в виде U -«о = "У Unii) si 0 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 71 72 73 74 75 76 77 78 79 80 81 82 83 84 85 86 87 88 89 90 91 92 93 94 95 96 97 98 99 100 101 102 103 104 105 106 107 108 109 110 111 112 113 114 115 116 117 118 119 120 121 122 123 124 125 126 127 128 129 130 131 132 133 134 135 136 137 138 139 140 141 142 143 144 145 146 147 148 149 150 151 152 153 154 155 156 157 158 159 160 161 162 163 164 165 166 167 168 169 170 171 172 173 174 175 176 177 178 179 180 181 182 183 184 185 [186] 187 188 189 190 191 192 193 194 195 196 197 198 199 |