|
| |
|
Слаботочка Книги Коэффициенты диссипации элементов конструкций РЭА Механическая модель Название конструкции Временной коэффициент затухания Параметры диссипации (комплексный модуль Юнга) Изгибно-колеблю-щийся стержень (потери обусловлены теплопроводностью) а-коэффициент тем-пературопроводно сти, (о - круговая частота £ Е„(1+\г]), yh-д 12а dt где ix] - или it] ко где •у--Ср/с,-1, Ср и Су -теплоемкости Продольно-колеблющийся стер- £ = £„(14-in), где Т1 = 2б/ш теплопроводность, р- плотность, Ср-теплоемкость, а-коэффициент линейного расширения, То - температура , / 777777 R 7/7/, Жидкометалличс-ский элемент 6 = - 2С2р т) - вязкость, Р-коэффициент поверхностного натяжения , -радиус, С2 = р ?р ШШШ it Шасси £ = £о (1 +1г]), где Т1 = 0,02-0,025 Не приводится Сложные приборы б~Т1 £ = £„(! -fir)), где Т1 = 0,03-0,05 Для каждой обобщенной координаты ы„ (f) получим уравнение Это уравнение совершенно совпадает с уравнением (36.1), что позволяет использовать все соответствующие решения. 36.4. НЕЛИНЕЙНЫЕ КОЛЕБАТЕЛЬНЫЕ МОДЕЛИ ЭЛЕКТРОРАДИОЭЛЕМЕНТОВ 36.4.1. Нелинейный осциллятор. Нелинейная колебательная система с одной степенью свободы (нелинейный осциллятор) описывается уравнением du , du -fa- где / (и) - антисимметричная функция, имеющая один корень. Рассмотрим ЭРЭ, например фотодиод, закрепленный на выводах (рис. 36.6). Энергия изогнутого стержня содержит слагаемые, обусловленные изгибом и растяжением, т. е. 2Г- EJ J U.V j Lo Для системы с одной степенью свободы следует положить и = u{f) sin и опре-делить нелинейную силу / (и) ~ 2 ди Рис. 36.6. Радиодеталь с кубической упругой характеристикой Таким образом, при v - I/ sin приходим к уравнению (М складывается из твердой массы и половины всей массы выводов). Установившиеся колебания этой системы будут и = и (t) V„ sin Ш + ф), где Va находится из уравнения Vg-(co-cog)Vo = o)V. При случайном стационарном дельта-коррелированном процессе воздействия плотность распределения перемещений такого ЭРЭ определяется законом Больцма-на p(u)-=-Gexp{-[--h - где G - константа нормирования; оЬ = Q/2aiol. 36.4.2. Нелинейная система с односторонним ограничением. Если монтаж ЭРЭ осуществляется так, как показано на рис. 36.7, то механической моделью является несимметричный нелинейный осциллятор с уравнением движения Решение этого уравнения и А„ Aj sin (oit - ф), где Л о, и ф определяются из уравнений; л„ = л/2б; К-оз2)Л1- 1еф--=- Случайные колебания в данном случае будут характеризоваться постоянным систематическим смещением, обусловленным ударами детали об основу.   Рис, 36.7. Радиодеталь с квадратичной характеристикой, обусловленной контактной жесткостью кропления 36.4.3. Нелинейные колебания шасси блока. В качестве колебательной модели блока рассмотрим квадратную 2а X 2а пластину. Энергия деформаций обусловлена изгибом и растяжением пластины: J J-+]„2(, v) 24(1-v2) J J IL - a -a du dv dx dy 1 du I dw \ 1 dv I dw у , 1 du I dw V 2(1-v) J J idx dy 2 dy \ dx I 2 dx \ dy j i dxdy ) 2v \ dxdy + dx + 2
/ du dv \ dy dx I \ dy J dy du dw dw dy dx dy dv dw dw dx dx dy X dxdy. При аппроксимации движения системой с двумя степенями свободы следует взять: W (Х, у, t)=W if) COS COS 2а 2а и (х, у, о = «(оCOS -2-sin-; V (х, у, t) = u (t) sin-cos-- 2a a a 2a 0 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 71 72 73 74 75 76 77 78 79 80 81 82 83 84 85 86 87 88 89 90 91 92 93 94 95 96 97 98 99 100 101 102 103 104 105 106 107 108 109 110 111 112 113 114 115 116 117 118 119 120 121 122 123 124 125 126 127 128 129 130 131 132 133 134 135 136 137 138 139 140 141 142 143 144 145 146 147 148 149 150 151 152 153 154 155 156 157 158 159 160 161 162 163 164 165 166 167 168 169 170 171 172 173 174 175 176 177 178 179 180 181 182 183 184 185 186 [187] 188 189 190 191 192 193 194 195 196 197 198 199 |
|||||||||||||||||||||||