|
| |
|
Слаботочка Книги 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 [18] 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 71 72 73 74 75 76 77 78 79 80 81 82 83 подтверждаются измерениями на поликристаллическом никеле [12]. В случае деформации одностороннего сжатия для никеля, очевидно, со$2 ар - 1, и, следовательно, при насыщении, когда cos а - 1, из формулы (19) следует, что Х--О. На рис. 27 приведены кривые магнитострикции образца никеля, подвергнутого сжатию. Как видим, в согласии с качественными выводами из соотношения (19) здесь магнитострикция ,  30 10 10
Рис. 26. Влияние сильных упругих растяжений на магнитострикцию никеля. Рис. 27. Влияние одностороннего сжатия па магнитострикцию никеля. имеет тенденцию обратиться в нуль. Аналогичный результат мы будем иметь при измерениях магнитострикции сплава 47% Ni, 53% Fe при растяжении [13]. Этот сплав в отличие от никеля имеет положительную магнитострикцию и для него при сильном растяжении величина cosc>.q-\\ следовательно, он должен давать уменьшение магнитострикции (рис. 28), как и никель, при сжатии. В общем случае учет величин cosag и cosa представляет большие трудности, поэтому определение А, соответствующее определенному значению /, не так просто, как это мы имели в выше разобранных примерах. Трудности состоят в том, что при усреднении необходимо учитывать магнитное взаимодействие между кристаллитами и влияние внутренних упругих напряжений на распределение 4 областей, что не всегда возможно сделать. Благодаря этому результаты вычислений получаются крайне приближенными. Тем не менее проведение усреднения формулы (14) важно в том отношении, что результаты его дают возможность хотя бы качественно объяснить ход кривых магнитострикции псликристаллических образцов. В области, близкой к техническому насыщению, где 4 областей составляют маленькие углы с направлением поля, можно  Рис. 28. Влияние сильного растяжения на магнитострикцию сплава 47% Ni, 53% Fe. считать, что магнитные моменты кристаллитов поворачиваются к направлению поля независимо друг от друга (не взаимодействуя). Дьяков [14] путем простого математического усреднения соотношения (14) для изотропного материала, у которого flj Я:; а, для этой области нашел: 32 К1 1 (21) где Кх - константа кристаллографической магнитной анизотропии. Еще ббльшие трудности представляет нахождение зависимости А от / в монокристаллах и цоликристагаах в области смещения, где влияние внутренних напряжений и магнитного взаимодействия между кристаллитами сказывается значительно [ сильнее, чем при вращении. Здесь, так же как и в случае вращения, отыскание зависимости X от / возможно только для отдельных частных случаев. Так, Гейзенберг [15] нашел I формулы для зависимости л от Я кристалла железа, которые он вывел путем простого применения статистических методов ; к вычислению распределения 1д областей по кристаллическим > осям. При этом он совершенно не принимал во внимание * энергетических различий в положении векторов /, в кристалле ( геометрическая статистика ). Акулов и Кондорский [16] также воспользовались статистическим методом для нахождения зависимости X от / в области смещения, однако более обоснованно, а именно, помимо геометрического фактора (пространственное распределение осей легкого намагничения в кристалле), они учли энергию магнитной анизотропии ( энергетическая статистика). Разработанная ими теория позволила дать качественное и в ряде случаев количественное объяснение целой группе магнитострикционных явлений, протекающих в области смещения, не только в монокристаллах, но и в поликристаллических образцах. В частности, для зависимости X от / для поликристаллического никеля было найдено: = (22) где X[ij,j-магнитострикция насыщения в монокристалле никеля в направлении [111]. На рис. 29 приведены кривые магнитострикции никеля в функции квадрата намагниченности по данным Джиренчина [17]. Видно, что в области слабых полей, где протекает процесс смещения (до излома на кривых), действительно имеет место квадратичная зависимость X от /, так же как и для области вращения (выше излома на кривой). Как мы уже отмечали, магнитострикция относится к классу четных эффектов. Поэтому смещения границ между, областями, в которых Ig направлены антипараллельно, не должны приводить к стрикционным изменениям размеров тела. Последние могут произойти лишь при смещении границ между областями, если угол между их магнитными моментами отли- 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 [18] 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 71 72 73 74 75 76 77 78 79 80 81 82 83 |
||||||||||