|
| |
|
Слаботочка Книги ферромагнетиков связано с явлением самопроизвольной намагниченности и имеет место лишь в том случае, если пе-  Рис. 62. Осциллограммы крутильных колебаний железной проволоки. й-в отсутствии магнитного поля, б-при наличии продольного поля 100 эрстед.
300 ООО Рис. 63, ; Декремент затухания упругих колебаний иике-левого*? стержня в функциитемпературы при различных i. / значениях относительной намагниченности -j . ременные упругие напряжешш способны вызвать процессы переориентации Д областей. Потери энергии, воз!Шкающие § 4. Влияние упругих деформаций на намагниченность ферромагнетиков в области парапроцесса (Д4-эффект) Явления, связанные с воздействием деформаций на намагниченность в области парапроцесса, как более тонкие эффекты еще мало изучены, хотя они и затрагивают принципиальные вопросы ферромагнетизма. Возможность влияния упругих напряжений на намагниченность в области парапроцесса (или, иными словами, на намагниченность насыщения при данной температуре) вытекает из следующих общих соображений. Квантово-механическая теория ферромагнетизма указывает нам (см. гл. 1, § 2), что обменные силы, обусловливающие самопроизвольную намагниченность в металле, сильно зависят от расстояния между атомами. Это должно приводить к тому, что при упругой деформации ферромагнетика, вызывающей в мкой-то степени изменение параметра решетки, величина самопроизвольной намагниченности должна меняться. Имеющиеся весьма немногочисленные экспериментальные работы [12] по изучению влияния всестороннего давления на намагниченность ферромагнетиков, где указанные эффекты могут быть легче всего выявлены, дали противоречивые результаты. Это, вероятно, обусловливается трудностью и сложностью проведения такого рода опытов, а следовательно, вытекающими отсюда всякого рода ошибками измерений (например, недостаточно тщательный учет влияния технического намагничения на измеряемый эффект и др). Наиболее надежные данные были получены Эбертом и Кус- при ЭТОМ затухании, должны быть приписаны в основном тому, что указанные процессы сопровождаются потерями на магнитоупругий гистерезис и вихревые токи. Согласно предположению Акулова, необратимые потери энергии при затухании механических колебаний в ферромагнетиках вследствие магнитоупругого гистерезиса пропорциональны кубу амплитуды этих колебаний (аналогично потерям на магнитный гистерезис в слабых полях, где они пропорциональны №). Это было недавно подтверждено в опытах с крутильными колебаниями никелевой проволоки [И]. сманом [13]. Ими было установлено, что с повышением давления железо, никель и ряд сплавов при комнатной температуре обнаруживают некоторое уменьшение намагниченности насыщения. Особенно большое влияние давления на /g было обнаружено для некоторых сплавов системы железо - никель. На рис. 64 приведены значения(здесь 4 отнесено к единице массы вещества, Р - давление) для этих сплавов в зависимости от содержания никеля. Из кривой можно видеть, что сплавы f-и -области с содержанием никеля ниже 29 и выше 45 % имеют ничтожную величину 1 dfs -f (ip О время как в спла- k TP вах, принадлежащих к инварной области (29-45% Ni), она достигает весьма больших значений. Опыты по изучению влияния всестороннего давления на /g весьма трудны и до сих пор не позволили выяснить ряд важных сторон этого интересного явления (например, температурную зависимость Что гоо-юо-  л . !.... I I /g dP а 10 Еа 30 00 so ьо w за so wo Рис. 64. Влияние всестороннего давления на намагниченность насыщения сплавов Fe -№. касается влияния односторонних деформаций на намагниченность насыщения, с которыми легче экспериментировать, то до самого последнего времени считалось, что этот эффект вообще отсутствует. Существует лишь одна и притом безуспешная экспериментальная попытка [14] определить влияние растяжения на намагниченность насыщения. На основании этого в литературе [15] и укоренилось мнение, что одностороннее растяжение не влияет на величину самопроизвольной намагниченности; оно лишь изменяет его ориентацию. Однако этому противоречат указанные выше общие физические соображения. 8 Зак. 2602. к. п. Белов. 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 [35] 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 71 72 73 74 75 76 77 78 79 80 81 82 83 |