|
| |
|
Слаботочка Книги дау (см. [37]) и Семенченко [38]. Ландау рассматривает указанные превращения как явления упорядочения; Семенченко дает более общее рассмотрение этих переходов и сводит их к критическим явлениям. Фазовое превращение второго рода характеризуется отсутствием в точке перехода скачков энтропии 5, относительного изменения объема w, самопроизвольной намагниченности 4 п других свойств, т. е. при этом переходе должны выполняться следующие условия; S - S = 0, w--w ==0 и ll - ll = 0. (50) Величины, отмеченные одним штрихом, относятся к ферромагнитной фазе, двумя - к парамагнитной. Принимая за независимые переменные температуру Т, давление Р и магнитное поле Н, из последнего условия получаем: II, F р, т При постоянном поле (Я = const.) для эффекта точки Кюри с давлением имеем: р, г смещения где величины ~ \дР dPjj (51) представляют скачки в точке Кюри эффекта изменения самопроизвольной намагниченности от давления и температурного коэффициента самопроизвольной намагниченности. Если обе последние величины измеряются в одном и том же (не очень больпюм) магнитном поле, то самопроизвольную намагниченность можно заменить намагниченностью насыщения. Принимая во внимание термодинамическое соотношение (д1Л (dw\ л, т Р, т (52) где - объемная магнитострикция в области парапроцесса. Если в нашем выводе заменить Р, под которым мы подразумевали всестороннее давление, односторонним растяжением о, то получим: дЬ \да Н, Т (53) или, так как (-] ~ , имеем: 58 \дН (54) где А - линейная магнитострикция парапроцесса, а - эффект изменения самопроизвольной намагниченности от растяжения. Таким образом, для подсчета смещения точки Кюри мы можем воспользоваться не только обычными формулами Эренфеста, в которые подставляются данные измерений теплоемкости, сжимаемости и коэффициента термического расширения [29, 30J, но также применить соотношения (51)~(54), в которые входят указанные выше магнитные величины, измеренные в области точки Кюри. Следует, однако, отметить, что эти формулы могут быть использованы только для получения весьма приближенных оценок величин . Дело в том, что они требуют подстановки скачков магнитных величин в точке Кюри. На практике эти последние не наблюдаются, а обнаруживаются только максимумы их. Во-первых, потому, что ни одна магнитная величина не испытывает разрыва в области формулу (51) можно переписать: Кюри, если она измеряется в присутствии магнитного поля (из-за влияния парапроцесса), а во-вторых, само по себе ферромагнитное превращение, как показывает опыт, всегда размыто по некоторому интервалу температур. Измерения эффекта изменения /g от давления и объемной магнитострикции вблизи точки Кюри с экспериментальной стороны является весьма трудным делом. Такого рода исследования до сих пор не производились. Легче осуществить эксперименты по измерению эффекта влияния одностороннего растяжения на намагниченность насыщения вблизи точки Кюри. Используем данные измерений Д-эффекта, приведенные в § 4 для приближенных оценок смещения температуры Кюри, вызываемого односторонним растяжением [по формуле (53)]. Величины Д- определяются измерением ординат максимумов па кривых ~1{Т). Что касается величин Д , то они нахо- дв дина  tC ЗИП Рис. 77. Способ вычисления смеп;ения точки Кюри при растяжении. дягся из наклонов касательных к наиболее крутым частям кривых 4 (Г) (рис. 77). В таблице 2 для никеля и ряда сплавов даны найденные указанным способом приближенные величины и Д. 1ам же приведены вычисленные по формуле (53) значения 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 [45] 46 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 71 72 73 74 75 76 77 78 79 80 81 82 83 |