|
| |
|
Слаботочка Книги ОбмоттЛ Спай ШйтттмшшштШшт  \ OSmdwhoI I Рис. 82. Пермаллоевый датчик для измерения напряжений. мических деформаций, так как благодаря явлениям магнитного гистерезиса и остаточного намагничения они могут Р давать нестабильные пока- зания. Это является основным недостатком магнитоупругих тензометров, затрудняющим их применение. Для повышения их стабильности применяется искусственная тренировка ,заключающаяся в мн6То1фатной деформации тензометра. Детальное исследование причин неустойчивой работы магнитоупругих тензометров было произведено Волковым [45]. Дехтяр [46] разработал магнитный метод измерения пределов упругости и текучести стальных и чугунных образцов. На рис. 83 приведена схема, использованная им для этой цели. Испытуемый образец / укреплялся в зажимах 2 и 2 разрывной машины и окружался двумя обмотками: намагничивающей 3 и индикаторной 4. Первая обмотка возбуждала переменное магнитное поле, а вторая - служила для измерения индуктированной э. д. с, возникающей в результате Li:0 Рис. 83. Схема устройства для снятия диаграммы растяжения магнитным методом. /-образец, 2, 2-зажимы разрывной машины, 3-намагничивающая обмотка, -индикаторная обмотка, 5-катодный вольтметр, 6-сухая батарея, 7-потенциометр. При работе с магнитоупругими тензометрами необходимо соблюдать предосторожности, особенно при измерениях дина- изменения намагниченности в образце при растяжении. Величина этой э. д. с. измерялась с помощью катодного вольтметра 5. Намагничивающая обмотка питалась от сети переменного тока; начальная э. д. с. (до наложения растяжения) компенсировалась напряжением сухой батареи 6 и потенциометром 7 £0 в & ш п лр S ушШх единицах Рис. 84. Магнитная и упругая диаграммы растяжения стали. так, чтобы стрелка катодного вольтметра находилась в нулевом положении. При растяжении образца до разрыва отмечались нагрузка и показания катодного вольтметра. После этого строилась магнитная диаграмма; по оси ординат откладывались значения нагрузки, а по оси абсцисс - общие показания катодного вольтметра Щ в условных единицах. На рис. 84 в качестве примера приведена одна из снятых этим методом магнитных диаграмм растяжения (кривая М). Там же дана обычная упругая диаграмма растяжения (кривая У), записанная на прессе Гагарина. Видно, что на магнитной диаграмме достижению предела текучести соответствует момент, когда знак приратцения Др становится отрицательным (точка Г). Численная величина предела текучести, определенная по магнитной диаграмме удовлетворительно, совпадает с измеренной на прессе Гагарина (на кривой У точка Т). Благодаря большой чувствительности намагниченности к происходящим изменениям в образце магнитная диаграмма фиксирует появление пластической деформации на очень ранней стадии растяжения, тогда как на упругой диаграмме это не всегда удается уловить. Явление изменения намагниченности в ферромагнетиках под влиянием деформаций в последнее время также используется при конструировании аппаратуры, предназначенной для измерения очень слабых магнитных полей [47]. Индикатором поля служит сильно растянутая (и, следовательно, анизотропная) проволока из ферромагнитного сплава, по которой протекает переменный ток. Последний создает в проволоке циркулярное магнитное поле. Проволоку помещают в испытуемое продольное магнитное поле, которое стремится намагнитить ее- вдоль оси. Появление продольной намагниченности резко меняет величину циркулярной намагниченности, изменяя тем самым электросопротивление проволоки переменному току. Последнее изменение измеряется мостом переменного тока ( импедансный магнитометр ). Этод метод благодаря своей высокой чувствительности приобретает большое значение в связи с развитием новейших методов магнитных измерений. § 8. Магнитный метод определения внутренних напряжений Успехи в развитии теории ферромагнетизма позволили в последнее время подойти к разработке количественного магнитного метода определения внутренних (остаточных) упругих напряжений в металлах (ферромагнитных). Этод метод основан на теоретической работе Акулова и Киренского [48[ по расчету кривых намагниченности вблизи технического насыщения в материалах, имеющих внутренние напряжения а, беспорядочно распределенные по всему объему образца. Они показали, что при наличии коэффициент В в формуле (106) для восприимчивости вблизи технического насыщения будет зависеть не только от константы анизотропии К, но и от а: S = 0,152 yi -f -gl (2 Afioo] + SXfuii) a?, (65) 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 [50] 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 71 72 73 74 75 76 77 78 79 80 81 82 83 |