|
| |
|
Слаботочка Книги 14. О. Sharif, Zs. Phys. 25, 223 (1936). 15. В. Г е р л а x, УФН 23, 368 (1940). 16. К. П. Б ело в, ЖТФ 19, 1032 (1949). 17. А. Kussmann, Phys. Zs. 38, 41 (1937). 18. Б. А. Немилов, Изв. Ин-та платины, вып. 67, 1 (1929). 19. К. П. Белов, ЖТФ 19, 661 (1949). 20. N. Mott, Proc. Roy. Soc. 47, 571 (1935); Ф. М. Гальперин, Изв. АН СССР (сер. физ.) 13, 574 (1949). 21. Д. С т и л ь б а н с, ЖЭТФ 5, 432 (1939). 22. С. В. В о н с о в с к и й, УФН 37, 14 (1949). 23. Д. R а у-С h а u d h u г i, Zs. Phys. 71, 473 (1931). 24. М. Н. Михеев, ЖЭТФ 3, 72 (1933). 25. Е. Englert, Zs. Phys. 97, 94 (1935). 26. L. Adams, J. Green, Phil. Mag. 12, 361 (1931). 27. H. Ebert. A. Kussmann, Phys. Zs. 39, 598 (1938). 28. M. К о rn e t z к i, Zs. Phys. 98, 289 (1935). 29. 0. И. Л ейпу некий, ЖЭТФ 8, 1026 (1938). 30. Б. Т. Г е й л и к м а н, ЖЭТФ 8, 1135 (1938). 31. А. Mi ch el S, А. J а s р е г s, J. de-B о е г, Strijland, Physica 4, 1007 (1937);A.Michels, J.Strijland, Physica 25, 53 (1941). 32. J. S 1 a t e r, Phys. Rev. 53, 54 (1940). 33. E. L у p e, Phys. Rev. 69, 652 (1946). 34. M. Kornetzki, Zs. Phys. 124, 366 (1948). 35. K. П. Белов, ЖЭТФ 19, 346 (1949). 36. P. E h r e n f e s t, Coram. Leiden, Suppl., 756 (1933). 37. Л. Д. Ландау и E. M. Лифшиц, Статистическая физика, i ГТТИ. 1951. 1 38. В. К. Семенченко, ЖФХ 21, 1461 (1947); 25, 121 (1951). 39. R. В е с к е г, W. D б г i п g, Ferromagnetismus, Berlin, 1939. .j 40. W. Sho ckley. Bell. Syst. Techn. Journ. 18, 648 (1939); R. Bo-zorth. Bell. Syst. Techn. Journ. 19, 1 (1940); Ф. Зейтц, Физика металлов, ГТТИ, 1947. 41. С. В. Вонсовский, ЖТФ 8, 131 (1948). 42. А. П. Комар, Изв. АН СССР (сер. физ.) 9, 497 (1947). 43. Н. С. А к у л о в, Zs. Phys. 69, 822 (1931). s 44. Ф. В. М а й о р о в. Труды ЦАГИ, вып. 445, 1939. 45. Д. И. Волков, Зав. лаб. 13, 1063 (1947). 46. М. В. Дехтяр, Изв. АН СССР (сер. физ.) 11, 623 (1947). С 47. Г. С. Горелик, Изв. АН СССР (сер. физ.) 8, 172 (1944). I 48. Н. С. Акулов, Л. В. Киренский, ЖТФ 9, 1145 (1949); Л. В. Киренский, Л. И. Слободской, ДАН СССР 70, i 809 (1950). 49. М. К е г S t е п, Zs. Phys. 71, 553 (1931).- , 50. R. В ее к е г, Wiss. VerSff. Siemens Werke И, 1 (1932). i 51. Н. 3. Мирясов, Вести. Моск. ун-та, вып. 5 (1951). ГЛАВА IV АНОМАЛИИ УПРУГОСТИ И ТЕПЛОВОГО РАСШИРЕНИЯ В ФЕРРОМАГНИТНЫХ МЕТАЛЛАХ § 1. Механострикция При воздействии на ферромагнитное тело упругих напряжений в нем даже в отсутствии внешнего магнитного поля происходят магнитные процессы. Они состоят в том, что упругая деформация вызывает перераепределение направлений самопроизвольной намагниченности областей, а также изменение ее абсолютной величины. Эти процессы сопровождаются дополнительной деформацией ферромагнитного тела магнитострикционной природы. Впервые подобного рода явления были теоретически рассмотрены в работах Акулова и Кондорского [1] для случая слабых упругих напряжений, когда последние вызывают в ферромагнетике процессы смещения. Предсказанный ими стрик-ционный эффект, сопутствующий этому процессу, который они назвали механострикцией, экспериментально был впервые обнаружен Бычковым (см. [4]). Он измерял отклонения от закона Гука в хорошо отожженных никелевых проволоках при деформации растяжения и установил, что указанный закон нарушается вследствие влияния механострикции. Отклонения от закона Гука можно наблюдать лишь для весьма мягких в магнитном отношении материалов. Для ферромагнетиков, имеющих значительные внутренние напряжения, указанные отклонения почти не заметны. Причина этого заключается в том, что в первом случае полная ориентация векторов Ig происходит под действием уже небольших упругих напряжений, и механострикция быстро достигает значения  насыщения, поэтому вид кривой ~ (а) (деформация - напряжение) заметно изменяется. Во втором случае вслед-стзие наличия внутренних напряжений ориентация Ig областей за-груднена и соответственно вид кривой (о) изменяется Ы , , очень мало. На рис. 86 схематически изображены кривые для обоих разбираемых случаев. В сильном магнитном поле, когда ориентация 4 областей исключена, величина у- в соответствии с законом Гука пропорциональна напряжению о (прямая OA). При отсутствии магнитного поля обычное удли- нение -J- будет больше на величину механострикции ( у j ; при этом в магнитно-мягких материалах пропорциональность между удлинением и напряжением нарушается уже при небольших значениях о (кривая ОВС). Крутизна кривой 05С зависит от величины внутренних напряжений в материале; чем меньше последние, тем круче поднимается она в начальной своей ча-сти. Кривая для наклепан- г> or ного материала идет более Рис. 86. К объяснению явления механострикции. плавно, и отступления от закона Гука здесь обнаружить труднее (пунктирная кривая на рис. 86). Знак ля1 р- ми тля всех ферромагнитных материа-лов Одинаков Jnpn одном и том же виде упругой деформа-- итг)рнеСмотря fia то, что знаки магнитострикции в этих материалах могут быть различными. Это легко проиллюстрировать на примере растяжения никеля и сплава IS/o Ni, 857о Fe, которые соответственно обладают отрицательной и положительной магнитострикциями. При упругом растяжении проволоки из сплава 15% Ni, 85% Fe векторы 1, поворачиваются по направлению растяжения (оси проволоки), чему соответствует удлинение образца - положительная механострикция. Наложение поля здесь также ориентирует векторы / 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 [52] 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 71 72 73 74 75 76 77 78 79 80 81 82 83 |