|
| |
|
Слаботочка Книги  Рис. 105. Поперечный и продольный гальваномагнитные эффекты никеля. скому (см. § 1) это уменьшение электросопротивления связано с тем, что при парапроцессе, когда намагниченность 1 приближается к абсолютному насыщению /q, спиновое поле делается менее интенсивным и столкновения s-электронов с ферромагнонами происходят все реже и реже, в результате чего сопротивление падает. Экстраполируя на рис. 104 \ь 105 прямолинейные участки кривых -щ- (Н) на ось ординат (с учетом размагничивающего фактора), можно отделить гальваномагнитный эффект -j , обусловленный смещением и вращением, от гальваномагнитного эффекта, обусловленного парапроцессом. На магниченности. Мы видим, что в полях выше технического насыщения, где кривая намагниченности имеет почти полностью горизонтальный ход, обнаруживается уменьшение электрического сопротивления, в то время как в области до технического насыщения оно, наоборот, увеличивалось. Это уменьшение связано с действием парапроцесса на электроны проводимости металла. На рис. 105 даны результаты измерений продольного и поперечного эффектов для никеля [19]. Видно, что указанное уменьшение сопротивления в области парапроцесса не зависит от направления поля и линейно зависит от него вплоть до 10 000 эрстед. Согласно Вонсов- рис. 106 показана зависимость величины наклона () прямолинейной части кривой гальваномагнитного эффекта в сильных полях (которую мы примем за характеристику jf-W эрстед- М  30 Рис. 106. Наклон прямолинейной части кривой гальваномагнитного эффекта в сильных полях ((j и гальваномагнитный эффект, обусловленный смещением и вращением ных сплавах Fe - Ni. в инвар- гальваномагнитного эффекта в области парапроцесса) в сплавах железо - никель (инварного состава) в функции процентного содержания никеля. По мере увеличения содержания 1 ( dR\ ~т\ возрастает, достигает максимума никеля величина i . i R \ an In при концентрации 36-38% Ni, а затем убывает, в то время как величина {~ в изучаемом интервале концентраций никеля непрерывно возрастает. Необходимо отметить, что максимум аномалий физических свойств (в частности, и удельного сопротивления) приходится в системе Fe - Ni на ту же концентрацию никеля. Как для всех четных явлений, величинав области параде процесса должна линейно зависеть от ll. Последнее подтверждается кривыми, приведенными на рис. 107, где даны ре-до зультаты измерений в функции Р для сплава 36% Ni, 64% Fe при различных температурах. Как видим, выше тех-   1-20 °С 2-7/ 3~WV v~iSO 5-205 5-227 1710 ISO 140 Рис. 107, Кривые ~ (Р) для сплава 36°/oNi. К 640/(1 Fe при разных температурах. нического насыщения падает линейно с / при всех температурах. Истинной характеристикой всех четных эффектов является намагниченность, поэтому правильным методом исследования гальваномагнитных явлений в области парапроцесса является снятие кривых зависимости гальваномагнитного эффекта от h (см. рис. 107). Характер же изменения гальваномагнитного эффекта в функции поля можно описать, если известна хотя бы приближенно зависимость намагниченности от поля. Такая зависимость для области ПарапроЙ,есса может быть получена, если воспользоваться уравнением типа Вейсса - Гейзенберга. Акулов [3] показал, что в этом случае для температур далеко от точки Кюри имеет место соотношение аН, (95) 14 Зак. 2602. К. П. Белов, 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 [67] 68 69 70 71 72 73 74 75 76 77 78 79 80 81 82 83 |