Слаботочка Книги

1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 [67] 68 69 70 71 72 73 74 75 76 77 78 79 80 81 82 83

Рис. 105. Поперечный и продольный гальваномагнитные эффекты никеля.

скому (см. § 1) это уменьшение электросопротивления связано с тем, что при парапроцессе, когда намагниченность 1 приближается к абсолютному насыщению /q, спиновое поле делается менее интенсивным и столкновения s-электронов с ферромагнонами происходят все реже и реже, в результате чего сопротивление падает.

Экстраполируя на рис. 104 \ь 105 прямолинейные участки

кривых -щ- (Н) на ось ординат (с учетом размагничивающего фактора), можно отделить гальваномагнитный эффект -j , обусловленный смещением и вращением, от гальваномагнитного эффекта, обусловленного парапроцессом. На

магниченности. Мы видим, что в полях выше технического насыщения, где кривая намагниченности имеет почти полностью горизонтальный ход, обнаруживается уменьшение электрического сопротивления, в то время как в области до технического насыщения оно, наоборот, увеличивалось. Это уменьшение связано с действием парапроцесса на электроны проводимости металла. На рис. 105 даны результаты измерений продольного и поперечного эффектов для никеля [19]. Видно, что указанное уменьшение сопротивления в области парапроцесса не зависит от направления поля и линейно зависит от него вплоть до 10 000 эрстед. Согласно Вонсов-

рис. 106 показана зависимость величины наклона ()

прямолинейной части кривой гальваномагнитного эффекта в сильных полях (которую мы примем за характеристику

jf-W эрстед- М

30

Рис. 106. Наклон прямолинейной части кривой гальваномагнитного эффекта в сильных полях ((j и гальваномагнитный

эффект, обусловленный смещением и вращением ных сплавах Fe - Ni.

в инвар-

гальваномагнитного эффекта в области парапроцесса) в сплавах железо - никель (инварного состава) в функции процентного содержания никеля. По мере увеличения содержания 1 ( dR\

~т\ возрастает, достигает максимума

никеля величина i . i R \ an In

при концентрации 36-38% Ni, а затем убывает, в то время как величина {~ в изучаемом интервале концентраций никеля непрерывно возрастает. Необходимо отметить, что максимум аномалий физических свойств (в частности, и удельного сопротивления) приходится в системе Fe - Ni на ту же концентрацию никеля.

Как для всех четных явлений, величинав области параде

процесса должна линейно зависеть от ll. Последнее подтверждается кривыми, приведенными на рис. 107, где даны ре-до

зультаты измерений в функции Р для сплава 36% Ni, 64% Fe при различных температурах. Как видим, выше тех-

1-20 °С 2-7/ 3~WV v~iSO 5-205 5-227

1710

ISO 140

Рис. 107, Кривые ~ (Р) для сплава 36°/oNi. К

640/(1 Fe при разных температурах.

нического насыщения

падает линейно с / при всех температурах.

Истинной характеристикой всех четных эффектов является намагниченность, поэтому правильным методом исследования гальваномагнитных явлений в области парапроцесса является

снятие кривых зависимости гальваномагнитного эффекта от h (см. рис. 107). Характер же изменения гальваномагнитного эффекта в функции поля можно описать, если известна хотя бы приближенно зависимость намагниченности от поля. Такая зависимость для области ПарапроЙ,есса может быть получена, если воспользоваться уравнением типа Вейсса - Гейзенберга. Акулов [3] показал, что в этом случае для температур далеко от точки Кюри имеет место соотношение

аН,

(95)

14 Зак. 2602. К. П. Белов,

1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 [67] 68 69 70 71 72 73 74 75 76 77 78 79 80 81 82 83