|
| |
|
Слаботочка Книги 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 [70] 71 72 73 74 75 76 77 78 79 80 81 82 83  гШ то щей закалки можно зафиксировать различную степень упорядочения, а следовательно, различную велишну самопроизвольной намагниченности. Дня каждой степени упорядочения определялась постоянная Холла, из которой выделялась ее ферромагнитная часть , \R. На рис. 114 приведена зависимость AR. отнесенная к b- величине расстояния между точками образца, где измерялись э. л. с. Холла в функции - /. Здесь -намагниченность почти неупорядоченного сплава; эта величина очень мала, поскольку сплав почти неферро-магнитен. Таким образом, в соответствии со сказанным вы-ще имеет место линейная зависимость AR от квадрата самопроизвольной намагниченности. В последнее время были произведены исследования эффекта Холла в пермаллойных сплавах в функции намагниченности и упругих напряжений [22J (см. рис. 113). Следует, однако, отметить, что как в экспериментальном, так и теоретическом отнощениях эффект Холла в ферромагнетиках еще мало изучен. В еще меньшей степени исследованы другие нечетные явления, аналогичные эффекту Холла. Наиболее известным из них является нечетный термомагнитный эффект (называемый также явлением Нернста), который состоит в том, что при протекании теплового потока по пластинке, помещенной в магнитное поле, перпендикулярное к ее плоскости, на краях пластинки возникает электродвижущая сила Е; последняя, так же как в случае эффекта Холла, определяется для ферромагнетиков намагниченностью /: Рис. 114. Зависимость ферромагнитной части постоянной Холла сплава NigMn от самопроизвольной намагниченности. Здесь Ь - ширина пластинки. J-- - градиент температуры, создаваемый тепловым током, и Q - постоянная Нернста, являющаяся материальной константой вещества. Следует, однако, указать, что этот эффект в экспериментальном отношении изучен в еще меньшей степени, чем эффект Холла. Акулов [3] разработал теорию анизотропии нечетных эффектов; справедливость установленных им соотношений проверил Аннаев [25] при измерениях эффекта Нернста в ферромагнитных кристаллах и поликристаллах. § 6. Гальвано- и термоупругие эффекты в ферромагнитных металлах Мы знаем, что изменение величины и ориентации /, областей может быть вызвано не только магнитным полем, но также воздействием на ферромагнетик упругих напряжений. Возникающие при этом изменения электросопротивления и термоэлектродвижущей силы (если из них выделить часть эффекта, обусловленную изменением геометрических размеров тела) имеют чисто ферромагнитную природу и носят название гальвано- и термоупругих эффектов. Части гальваноупругого и тгрмоупругого эффектов, обусловленных изменением абсолютной величины 4 под действием упругих напряжений (т. е. механопарапроцессом), весьма малы по величине, и они до сих пор экспериментально не обнаружены. Поэтому в ферромагнитных металлах гальваноупругий и термоупругий эффекты в основном определяются процессами ориентации 4 областей. На рис. 115, по данным измерений Волкова [14], приве-  100 ISO гоо iS-fOdi/f/ лена кривая термоупругого эф- Р - Термоупругий эффект фекта никеля, вызванного рас- ° никеле, тягивающими напряжениями. Здесь по оси ординат отложены величины изменения термоэлектродвижущей силы, отнесенные к 1°С разности температур образца, а по оси абсцисс - растяжение а в динах. При слабых растяжениях термоупругий эффект линейно зависит от о. При больших значениях о наблюдается отступление от линейной зависимости, и величина эффекта стремится к некоторому предельному значению - насыщению. Точно такой же ход кривой был отмечен Арцыба-щевым и Ушаковым [26] при измерениях гальваноупругого эффекта. Наличие насыщения объясняется тем, что при сильных напряжениях направления Ig областей достигают предельных положений, и процесс их вращения прекращается. Поскольку изменения электросопротивления и термоэлектродвижущей силы ферромагнетиков при действии на них магнитного поля и упругих
!h-1 \ \ I усилий обусловлены одной и той же причиной, а именно, переориентацией направлений Ig областей, то значения гальвано- и термоупругих эффектов при насыще- НИИ должны быть равны № 20 30 10 значениям гальвано-и термо-б, кг/мм магнитных эффектов при магнитном насыщении. Это справедливо для материалов, в которых при наложении поля и упругих деформаций направления Ig областей поворачиваются в одну и ту же сторону (положительная магнитострикция). Кроме того при этом должно быть соблюдено условие, что начальное (до наложения по-85% Fe. ля или упругой нагрузки) рас- пределение Ig областей в ферромагнетике одно и то же. На рис. 116 приведены кривые изменений термоэлектродвижущей силы в сплаве 15% Ni, 85°/g Fe (имеющем положительную магнитострикцию) при действии растяжения и магнитного поля [16]. Из этих кривых можно видеть, что сделанный нами вывод о равенстве обоих эффек-. тов полностью подтверждается, ибо здесь векторы Ig при растяжении и наложении поля поворачиваются в одном направлении. Это же обстоятельство имеет место при измерениях гальваноупругого и гальваномагнитного эффектов [27] в сплаве о W0 гоо 300 ООО so о SOO 700 Н,эршеЗ Рис. 116. Термоупругий и термомагнитный эффекты в сплаве 15% Ni, 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 [70] 71 72 73 74 75 76 77 78 79 80 81 82 83 |
||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||