|
| |
|
Слаботочка Книги 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 [71] 72 73 74 75 76 77 78 79 80 81 82 83 62,3% Ni, 37,7% Fe (рис. 117), имеющем также положительную магнитострикцию. Исходя из статистической функции распределения 1 областей в ферромагнитном кристалле, Акулову [3, 11] впервые теоретически удалось установить количественную связь между термо- и гальваноупругими явлениями для случая действия на ферромагнетик слабых полей и упругих напряжений. Им было показано, что гальвано- и термоупругие эффекты (Хд по величине пропорциональны первой степени деформирующего усилия о: а, = ,а, (101) 3 [100] °[1оо] Ул  Т--Y б, Лг/мм Я,ярсте8 Рис. 117. Гальваноупругий и гальваномагнитный эффекты в сплаве 62,30/(, Ni, 37,70/;, Fe. (102) Здесь X[jqq] и a[toQ]-константы анизотропии соответственно магнитострикции и гальваномагнитного (или термомагнитного) эффекта, а - начальная восприимчивость. Из кривых, приведенных на рис. 115 и 116, видно, что а, при не слишком больших о действительно линейно зависит от а. С другой стороны, на основе той же теории Акуловым было показано, что гальвано- и термомагнитный эффекты a.j в слабых полях подчиняются соотношению j==q/2, (103) С, = . [ХОО] (104) Деля (102) на (104), получим: =1100)Хо> (105) т. е. отношение коэффициентов гальвано-термоупругих и гальвано-термомагнитных эффектов есть величина постоянная, равная произведению начальной восприимчивости на вели- чину магнитострикционной константы X[iool- Соотношение (105) носит название первого правила четных эффектов Акулова. Оно устанавливает количественную связь между эффектами а, и а.. Исследования Волкова [14], Храмова и Львовой [28] для термоэлектродвижущей силы и Феденева [15] для электросопротивления установили, что для никеля и железа значе-(2 ния - хорошо согласуются со значениями произведения Ул [100] Дл этих металлов. Ниже, в таблицах 4 и 5, приведены все величины, необходимые для проверки первого Таблица 4
Таблица 5
правила четных эффектов, полученные из измерений эффектов изменения термоэлектродвижущей силы (табл. 4) и электросопротивления (табл. 5) в никеле и железе при слабых магнитных полях и упругих растягивающих нагрузках. § 7. Аномалии электрических свойств в ферромагнитных металлах То обстоятельство, что ферромагнитные металлы обладают самопроизвольной намагниченностью, обусловливает возникновение в них аномалии физических свойств, в частности электро- сопротивления и термоэлектродвижущей силы. Они легко обнаруживаются при повышении температуры, когда самопроизвольная намагниченность претерпевает резкие изменения, вызывая в свою очередь изменения указанных свойств металла. На рис. 118 приведена по измерениям Поттера [29] кривая температурной зависимости относительного электросопро- гоо ООО ООО ООО гаоа mff Рис. 118. Температурная зависимость электросопротивления никеля и палладия. тивления ~ (где Rr. - сопротивление при комнатной темпера-туре, а /?у - при любой другой температуре) для никеля. Мы видим, что с температурой растет и особенно сильно при приближении к точке Кюри (353° С). Выше точки Кюри кривая имеет нормальный ход, т. е. такой, какой имеет место для парамагнитных металлов, например платины или палладия. На рис. 118 масштабы кривых для никеля и палладия подобраны так, что имеется возможность сравнить их ход при различных температурах. В самой точке Кюри для ферромагнетиков обычно наблюдается излом кривой, часто весьма резкий (см., например, рис. 119, где дана кривая для сплава хром-теллур (48,5% а/иж Те, 51,5% а/ил Сг [30]). Аномалия электросопротивления ферромагнитных металлов особенно ярко выявляется на кривых температурного коэффициента сопротив- 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 [71] 72 73 74 75 76 77 78 79 80 81 82 83 |