Слаботочка Книги

1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 71 [72] 73 74 75 76 77 78 79 80 81 82 83

1 dRrj, 1 dRj,

ления --jf - На рис. 120 показана кривая r--Jj (Т), по-

лученная дифференцированием кривой типа (Л, приве-

денной на рис. 118; она обна-

¥д,Г/оатЛе\ Sf,S7oam.Cr

руживает весьма острый максимум, соответствующий аномалии температурного коэффициента электросопротивления в самой точке Кюри. Аналогичные аномалии были наблюдены и для термоэлектродвижущей силы. На рис. 121, по измерениям Дорфмана, Кикоина и Януса [31], даны кривые термоэлектродвижущей силы (по отношению к платине) и ее температурного коэффициента для железа. Резкие изменения в ходе кривых, наблюдаемые в районе точки Кюри, необходимо также приписать влиянию ферромагнетизма.

О iff 4о мТо

Рис. 119. Зависимость электросопротивления от температуры в сплаве хром-теллур (48,5% атж Те, 51,5% атм Сг).

-200-100 О fffO 200 300 Ш fV

Рис. 120. Температурный коэффициент электросопротивления никеля в точке Кюри.

Разность между кривыми для никеля и для палладия на рис. 118 (т. е. величина аномалии электросопротивления

4,0.

т Isd Wo Wo Wo Шг7

Рис. 121. a - термоэлектродвижущая сила н б - температурный коэффициент термоэлектродвижущей силы в точке Кюри для железа.

где а - численная постоянная. Такая же связь имеет место и для аномалии термоэлектродвижущей силы в ферромагнетиках. Отметим, что природа аномалии электросопротивления и термоэлектродвижущей силы и природа гальвано- и термомагнитных эффектов в области парапроцесса (см. § 5) - одна и та же, поскольку обе группы этих явлений обусловлены

одним и тем же, а именно, изменением величины самопроизвольной намагниченности.

Согласно Вонсовскому обе группы указанных явлений обязаны своим существованием обменному взаимодействию и -электронов в ферромагнетиках (см. § 1). Теоретические расчеты приводят к квадратичной зависимости электрических явлений от самопроизвольной намагниченности. Этот вывод справедлив не только для рассмотренных выще аномалий электропроводности и термоэлектродвижущей силы ферромагнитных металлов, но также и других явлений, обусловленных обменным взаимодействием s- и rf-электронов. К ним, например, принадлежит недавно открытая аномалия в температурной зависимости фотоэлектрического эффекта у никеля. На рис. 122 приведена кривая фотоэлектрического эффекта никеля при температурах вблизи точки Кюри по данным Кардвелла [33]. Здесь, как и в случае электросопротивления, наблюдается излом кривой фототек - температура, обусловленный исчезновением самопроизвольной намагниченности. Вонсовский и Соколов [34] показали, что величина этой аномалии фототока также квадратично зависит от самопроизвольной намагниченности.

Рис. 122. Температурная зависимость фотоэлектрического эффекта в никеле.

По оси ординат отложена величина фототока в относительных единицах.

В никеле) пропорциональна квадрату самопроизвольной намагниченности [32]:

==а/, (106)

1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 71 [72] 73 74 75 76 77 78 79 80 81 82 83