|
| |
|
Слаботочка Книги
0 100 гоо 300 m SOO Eoo H, эрстед 700 SOO 3/70
0 /00 zoo 300 m sao soo 7077 soo .wo 77, эрстед Рис. 124. Влияние на гальваномагнитный эффект и намагниченность никеля пластических деформаций, создаваемых растягивающими нагрузками. Величины гальваномагиитного эффекта даны в относительных единицах. в никеле располагаются по направлению сжимающего усилия, вследствие чего (j О, получаем из (107): R 2 \ R )р- (108) Опыт указывает, что при сильном упругом растяжении никеля гальваномагнитный эффект возрастает, достигая значе- - максимальная величина R /s \R )р-~ 2 \ Rjs
ZSO 500 750 WOO Г250 Н, эрстед Рис, 125. Влияние пластических деформаций на термомагнитный эффект в никеле. /-образец перед измерением подвергнут сильному пластическому растяжению; 2-образец отожжеи. гаяьваномагнитного эффекта никеля при отсутствии напряжений. Таким образом из (107) имеем: 3 м;?\ R ~ 4 V Л (109) т. е. величина гальваномагнитного эффекта в пластически деформированной сильным растяжением никелевой проволоке должна быть на 25% меньше, чем в хорошо отожженной проволоке никеля. Как видно из рис. 124, значение гальваномагнитного эффекта по мере увеличения степени пластического растяжения действительно уменьшается; для случая г1;едварительного растяжения загрузкой 18 кг/мм имеем; Некоторое расхождение последнего результата с соотношением (109), невидимому, следует отнести за счет нополной пластической деформации образца, при которой не весь объем ферромагнетика заполняется зонами растяжения и сжатия. Соотношение (109) подтверждается также результатами измерений термомагнитного эффекта никеля [41] при его холодной обработке растяжением (рис. 125). Таким образом, гальвано- и термомагнитные эффекты являются весьма чувствительными индикаторами к распределению внутренних остаточных напряжений в металлах. Это открывает возможность использования измерений этих эффектов для анализа внутренних напряжений в технических материалах, § 9. Методы экспериментального исследования Изменения электросопротивления и термоэлектродвижущей силы, возникающие при изменении магнитного состояния ферромагнитного образца, в большинстве случаев малы по величине, поэтому требуют применения чувствительных методов измерений, В настоящее время не представляет трудности измерить электросопротивление металла с точностью до 10-* всей величины. Относительное же изменение сопротивления ферромагнетиков, например в магнитном поле, имеет порядок 10~*. Таким образом, данный эффект можно достаточно удовлетворительно измерить с точностью до нескольких процентов. При исследовании гальваномагнитного и гальваноупругого эффектов, а также ферромагнитных аномалий электросопротивления вблизи точки Кюри в образцах в виде проволочек удобно использовать потенциометрический метод измерения малых сопротивлений. На рис. 126 показано схематическое устройство такой установки для исследования гальваномагнитного эффекта. Ферромагнитный образец /, /, / помещается внутри намагничивающего соленоида 2 в пространство с однородным магнитным полем. Через образец пропускается постоянный ток от аккумулятора 3. С помощью потенциометра 4 измеряется изменение электрического напряжения на концах / и / образца, которое возникает при 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 71 72 73 [74] 75 76 77 78 79 80 81 82 83 |
||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||