Слаботочка Книги В = 1,265-10-1/ф-- t 6 Напряжение,6 Рис. 2-8. Зависимость туннельного удельного сопротивления от падения напряжения по сечению пленки для различных значений работы выхода - 3 эв; 2 - 4 эв\ 5 - 5 эв) и толщин пленок. Зависимости туннельного удельного сопротивления а от падения напряжения по сечению пленки и от ее тол-ицшы представлены на рис. 2-8. Туннельное удельное сопротивление зависит от вида адгезионной пленки. В случае, когда пленка представ- ЛяеФ собой адатомные слои кислорода, работа выхода электронов из металла не изменяется. В случае, когда пленка представляет собой кислородные адионные слои, работа выхода увеличивается. Вид адгезионной пленки на контактных поверхностях определяется свойствами металла. Так, например, на золоте возможны только адатомные пленки. Механизм проводимости органических пленок и пленок потускненпя значительно сложнее. Их электропроводность, как показали исследования вольт-амперных характеристик тонких пленок н порошков (Л. 29], может быть представлена в виде суммы где Ром(V)-эмиссионная составляюндая, обусловленная переходами сквозь или через потенциальный барьер; (Том - омическая составляющая электропроводности пленки. Эмиссионная составляющая проводимости, как показали опыты, составляет обычно 1-4% от общей электропроводности контакта и зависит от напряжения, причем при 03m(V)-O. Эта часть электропровод- ности включает в себя проводимости посредством холодной эмиссии и термоэмиссии, газового разряда и др. Проводимость пленок потускнения с увеличением температуры увеличивается. Однако в разъемрш1х контактах, покрытых пленками потускнения, с увеличением температуры проводимость уменьшается. Предполагают, что подавляющая часть тока проходит через участки с металлическими контактами, которые образуются либо в результате механического разрушения пленок потускнения при сочленении контакта, либо в результате фриттинга. Линейность динамических вольт-амперных характеристик это подтверждает. Природа переходного сопротивления. По вопросу природы переходного сопротивления контактов до настоящего времени не существует единого мнения. Ряд авторов [Л. 30, 31] считает, что оно обусловлено только наличием кислородных пленок в зазоре между контактными поверхностями, проводимость через которые осуществляется либо за счет туннельного эффекта, либо за счет термоэлектронной эмиссии. Однако, как показали исследования контактов в вакууме, при чисто металлическом контакте также имеется переходное сопротивление. По вопросу природы переходного сопротивления чисто металлического контакта в настоящее время имеются две основные теории: теория В. Чельчина [Л. 32] и теория Р. Хольма [Л. 28], аа основе которой базируются работы К. Мерла [Л. 34], Ф. Лловеллин-Джонс [Л. 35] и др. Согласно теории Чельчина переходное сопротивление чистых металлических поверхностей - это сопротивление мнкровыступов. П. С. Елистратов [Л. 33] на основании этого вывел уравнение переходного сопротивления контакта единичного микровыступа, равное где Л/г - контактное нажатие; сг-предел текучести; р -удельное сопротивление; h - в ы сот а вы ступ а; Лэфф - эффективная площадь контакта. Согласно теории Хольма переходное сопротивление чистых металлических поверхностей это сопротивление с т я г и в а н и я , подобное сопротивлению заземления. Для единичного элементарного контакта переходное сопротивление по Хольму равно: где а - радиус элементарной площадки контакта. Ряд авторов [Л. 36-38] пытались примирить обе теории па том осиовапии, что, несмотря на разные представления о физической сущности переходного сопротивления, они приходят к единообразным закономерностям. Однако, как показывают исследования [Л. 12], более целесообразно представить переходное сопротивление чистых металлических контактов как сопротивление стягивания , последовательно соединенное с дополнительным сопротивлением, обусловленным ограничением области стягивания микрорельефом контактных по- 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 [13] 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 71 72 73 74 75 76 |
|