|
| |
|
Слаботочка Книги верхностей. С точки зрения современных представлений о природе переходного сопротивления контактов последний можно представить эквивалентной схемой, изображенной на рис. 2-9, из которого следует, что переходное idon I icmset тун г \ /доп г Ч стяг г тунг 2 стяг г гдоп! гдопг idoni Чстягз тун 3 Г г стяг J 2 дот ктягп тун п 2 стяг п гдоп п Рис. 2-9. Эквивалентная схема электрического контакта. сопротивление контакта есть параллельное соединение сопротивлений, имеющих место в каждой точке контактирования, т. е.  тун.плг 4 2/?стягг Лг 2/?допг Каждое такое сопротивление представляет собой последовательное соединение сопротивления туннельному эффекту, сопротивления стягивания и дополнительного сопротивления, обусловленного ограничением области стягивания микрорельефом контактных поверхностей. Сопротивление туннельному эффекту. Можно считать, что у контактов, покрытых благородными металлами, пленки на эффективной поверхности контакта имеют постоянную толщину. Тогда сопротивление туннельному эффекту для случая малых электрических напряжений можно найти из выражения ТН.ИЛ =1~- о П J JR\ л ., (2-20) 2(1 -1-ЛВ) А,фф Ф Л = 7,32-105 5= 1,265-10- l/ Ф- В случае упругого контактирования тун.п : (1,5пг)2 (I + Л5) iV (2-21) Рассчитанные по уравнению (2-16) значения сопротивления туннельному эффекту представлены в табл. 2-2. Таблица 2-2 Значения сопротивлений туннельному эффекту
Сопротивление стягивания. Вследствие малости контактных пятен линии тока, подходя к контактной поверхности, значительно искривляются. Поэтому в сечениях тела контакта, расположенных вблизи и параллельно контактной поверхности, плотность тока распределяется неравномерно (рис. 2-10). Те области контактов, где имеет место искривление линий тока, называются областями стягивания . Внутри области стягивания градиент потенциала относительно велик, а за ее пределами относительно мал. Неравномерное распределение плотности тока в области стягивания приводит к увеличению сопротивления этой области по сравнению с областью с равномерным распределением плотности тока. Дополнительное сопротивление области стягивания , I обусловленное местными увеличениями плотности тока, на- зывается сопротивлением стягивания . Влияние контактной поверхности на распределение плотности тока можно заменить влиянием неоднородности материала контакта. При этом эффективная поверхность контакта равна кажущейся, а материал имеет неоднородное удельное сопротивление, вызывающее данное распределение плотности тока. Тогда сопротивление стягивания можно рассматривать как дополнительное сопротивление, вызванное увеличением удельного сопротивления материала контакта, т. е.  Рис. 2-10, Линии тока и эквипотенциальные поверхности в области стягивания. где р. р{х, у) удельное сопротивление материала реального контакта; -удельное сопротивление материала модели контакта. В том случае, когда объем области стягивания гораздо больше объема шара с диаметром, равным диаметру контактного пятна, принято говорить о длинном стягивании . Если диаметр области стягивания сравним с диаметром контактного пятна, стягивание называется коротким . Для длинной области сопротивление стягивания одноточечного контакта равно: (2-22) 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 [14] 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 71 72 73 74 75 76 |