|
| |
|
Слаботочка Книги вторичного контура. При первом и втором частных резонансах эти максимумы еще не достигают того предела, который наблюдается при полной настройке. Будем поддерживать неизменной частоту и амплитуду э. д. с. генератора, изменяя лишь собстьенную частоту первичного контура (Oi конденсатором Cj. При этом изменится реактивное сопротивление первичного контура х, а с ним и реактивная составляющая входного сопротивления четырехполюсника Хх = Ji + ха- Когда собственная частота coj станет равной некоторой величине (Oqi, сопротивление Xl окажется численно равным и противоположным по знаку сопротивлению хц. Тогда Хх будет равно нулю и за счет этого ток  Рис. 6,5. Связанные контуры как четырехполюсник. первичного контура Ii достигнет максимума (рис. 6.6, а). Это, очевидно, приведет к увеличению до максимума э. д. с. и тока во вторичном контуре /2, т. е. наступит первый частный резонанс. Отсюда следует вывод: по мере приближения собственной частоты первичного контура (Oi к частоте первого частного резонанса токи в обоих контурах возрастают. Теперь положим, что настройка первичного контура произвольна и постоянна так же, как амплитуда и частота э. д. с. генератора. При этом собственная частота вторичного контура (02 изменяется конденсатором С-г. Так как от частоты (О2 зависит реактивное сопротивление вторичного контура Хг, то таким способом можно добиться, чтобы сопротивление Xz было численно равно и противоположно по знаку реактивному сопротивления, вносимому из первичного контура во втopичный. Полное сопротивление вторичного контура станет чисто активным и минимальным, а ток в этом контуре /2 - максимальным (рис. 6.6, б), т. е. наступит второй частный резонанс. Увеличение тока /2 сопровождаегся ростом э. д. с, индуктируемой этим током в первичном контуре. Вместе с индуктируемой Этим сопротивлением учитывается изменение тока /2, которое произошло бы под влиянием тока /j, если бы генератор был включен во вторичный контур вместо первичного. э. д. с. растет и сопротивление, вносимое из вторичного контура в первичный, В результате понижается ток в первичном контуре. Значит, отклонение собственной частоты (Ог от частоты второго частного резонанса (О02 сопровождается уменьшением тока во вторичном контуре /2 и увеличением тока в первичном контуре /1.  Рис. 6.6. Зависимость токов в связанных контурах от собственных частот первичного (а) и вторичного (б) контуров. Изменения токов в контурах, показанные на рис. 6.6, справедливы, строго говоря, при небольшой расстройке контуров. 39. Полный резонанс предельный максимум тока во вторичном контуре достигается при полном и сложном резонансе. Условия полного резонанса. Настройка в полный резонанс производится в такой последовательности: 1) при отключенном вторичном контуре настраивают первичный контур для получения в нем наибольшего тока /1; поскольку это одиночный контур, ток получастся тогда, когда собственная частота контура азо равна частоте генератора, а реактивное сопротивление Xl = 0; 2) устанавливают весьма слабую связь и настраивают вторичный контур до образования в нем наибольшего тока /2; так как связь очень слабая, то вносимыми сопротивлениями можно пренебречь и считать, что ток Izm получается, как в одиночном контуре, при Х2 = О, т. е. когда собственная частота вторичного контура равна той же частоте генератора (Oq*, 3) усиливают связь между контурами до тех пор, пока ток во вторичном контуре не достигнет своего предельного максимума (максимум - максиморума) hmm- После первых двух этапов настройки {xi = О и Xz = 0) реактивные составляющие вносимого и входного сопротивлений равны нулю: Хвн ---2- 2 ~ О, Хвх = -1 + вн = 0. Остаются лишь активные составляющие сопротивлений, из которых вносимое сопротивление определяется по формуле (110), а входное - по формуле (109). Следовательно, ток в первичном контуре равен ~Ж7 lMf~ / Обозначим = / и будем увеличивать у за счет М. Так как у / l 2 Эх и Ti не зависят от М, то ток /j согласно выражению (112) будет изменяться обратно пропорционально функции 1 -j- у. Эта функция растет медленнее при I/ < 1 и быстрее при t/ > 1. Например, если увеличить у от 0,4 до 0,8, а затем от 1,2 до 2,4, то в первом случае функция 1 -j- у увеличится в j = 1,41 < 2, а во втором слу- чае - в J Да = 2,77 > 2. Значит, величине t/ = i/кр = 1 соответствуют критические значения взаимоиндуктивности М = Мр и сопротивления связи х = св кр : свкр = 0)оМкр = Укр 1Г2-1/ г1Г2. (113) Зная закон изменения функции \ -\- у = 1 -j- (nlM/rirz, можно сказать, что ток при М << Мкр убывает медленнее, а при М ]>Мкр быстрее, чем растет взаимоиндуктивность М (рис. 6.7). Ток вторичного контура Т 2 IjXcB /11/1\ ~г,- г, - г, V с ростом взаимоиндуктивности увеличивается прямо пропорционально М иуменьшается в соответствии с током /i. В результате получается, что с увеличением связи ток вторичного контура сначала увеличивается, а затем уменьшается. Максимум тока 12тт оказывается предельным и достигается при М = Мкр, т. е. полный резонанс наблюдается при оптимальной или критической связи. Название оптимальная связь происходит от того, что ей соответствует наибольшая мощность во вторичном контуре, а критическая связь - от того, что ей соответствует существенное изменение формы амплитудно-частотной xapaктepиcтики. Если параметры первичного и вторичного контуров неодинаковы, тр критическая и оптимальная связи несколько отличаются. 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 [43] 44 45 46 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 71 72 73 74 75 76 77 78 79 80 81 82 83 84 85 86 87 88 89 90 91 92 93 94 95 96 97 98 99 100 101 102 103 104 105 106 107 108 109 110 111 112 113 114 115 116 117 118 119 120 121 122 123 124 125 126 127 128 129 130 131 132 133 134 135 136 137 138 139 140 141 142 143 |