|
| |
|
Слаботочка Книги реактивная составляющая вносимого сопротивления обратна по знаку сопротивлению Хг, равна нулю при резонансе (аз = озо) и по абсолютной величине возрастает, а затем убывает с отклонением от частоты азо- Это обусловлено тем, что при малой расстройке, пока Хг <С 2, изменение Х2 имеет большее влияние на величину числителя, чем на знаменатель формулы (121); при большей расстройке, наоборот, важнее величина Xz в знаменателе, поскольку она берется в квадрате. Алгебраическая сумма собственного х и вносимого x сопротивлений выражает реактивную составляющую входного сопротивления Хвх. Результаты сложения зависят от коэффициента  Рис. 6.10. Зависимость реактивных составляющих собственного, вносимого и входного сопротивлений связанных контуров от часгогы. связи k. Если k = ккр, то вносимое сопротивление а: мало и равенство 1 ] = соблюдается только при одной частоте 03 = озо, тогда I I = I I = О и Х = х-\-х = 0. Это соответствует полному резонансу. Если же связь больше критической, то сопротивление больше и равенства 1 Xj = = Хв и Xgx = О соблюдаются при частотах аз = аз, и аз = йЗл. Это и есть частоты связи, соответствующие сложному резонансу. После ряда преобразований условия сложного резонанса Хх = Xj -g-; - 2 = О определяются частоты связи: 03, = 03 = (122) Из формулы (122) следует, что, чем больше коэффициент связи, тем меньше медленная частота связи 03i и больше быстрая частота 140 связи (Оц ПО сравнению с собственнор1 частотой каждого контура (Оо. Для иллюстрации этого на рис. 6.10 нанесены две кривые вносимого сопротивления хн. сплошная - для меньшего и пунктирная - для большего коэффициента связи. В первом случае вносимое сопротивление меньше, и потому равенство 1 Хвн 1 = i наступает при частотах связи (Oi, (Оц, которые ближе, чем щ и соц, к собственной частоте контуров (Оо (см. также рис. 6.9). Описанная за- ir висимость частот связи от коэффициента связи показана на рис. 6.11. Наличие двух частот (Oj и (Оц в связанных контурах оказывает существенное влияние на происходящие в них переходные процессы.  1111 Рис. 6.11. Зависимость частот связи от коэффициента связи. Рис. 6.12. Свободные колебания при ударном возбуждении связанных контуров. Если возбудить единичным коротким импульсом систему из двух одинаковых по параметрам контуров, то возникнут свободные затухающие колебания с двумя различными частотами, близкими к частотам связи (01, (Оц. Кргда коэффициент связи k сравнительно невелик, частоты (01 и (Оц отличаются незначительно и результирующие колебания образуют биения. Частота заполнения равна полусумме частот 0)1 и 0)11, т. е. практически равна собственной частоте каждого контура ( ©о), а частота огибающей равна раз- ности 0)11 - Сравнивая токи i, в контурах (рис. 6.12), замечаем, что при максимальной амплитуде тока первичного контура амплитуда тока вторичного контура равна нулю и наоборот. Это объясняется тем, 7931 что запасенная в одном контуре электромагнитная энергия переходит за четверть периода в другой контур, затем обратно в первый контур и т. д. В случае включения генератора синусоидальной э. д. с. в схему связанных контуров переходный процесс складывается из вынужденных колебаний с частотой генератора щ и свободных колебаний типа .11/ Рис. 6.13. Напряжение на конденсаторе вторичного контура при включении (а) и выключении (б) генератора синусоидальной э. д. с, питающего связанные контуры. биений (рис. 6.13, а). В результате огибающая нарастает не монотонно, как в одиночном контуре, а имеет затухающие выбросы At/ г относительно стационарного значения t/m. которые тем больше, чем больше коэффициент связи k. Например, первый выброс А равен ,QWjn при Критической связи {k = ккр), а при максимально допустимой связи k = 2,41йкр (см. § 41) достигает величины АЦ = == 0,27Um. Выбросы амплитуды нежелательны, и это, в частности, заставляет ограничивать коэффициент связи. Свободные колебания в связанных контурах имеют форму биений и после выключения синусоидальной э. д.- с. (рис. 6ЛЗ, б). 356978621245�1 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 [46] 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 71 72 73 74 75 76 77 78 79 80 81 82 83 84 85 86 87 88 89 90 91 92 93 94 95 96 97 98 99 100 101 102 103 104 105 106 107 108 109 110 111 112 113 114 115 116 117 118 119 120 121 122 123 124 125 126 127 128 129 130 131 132 133 134 135 136 137 138 139 140 141 142 143 |