|
| |
|
Слаботочка Книги г- г I Р 1 - rh I Р X вх Л2 I 1+- + i? вх Л2 / вхЛ2 вх Л2 и соответствующие им добротности контуров вх Л2 вх Л2 1 + + ; (203) (204) вх Л2 В соответстБии с ранее выведенными соот1Юшениями коэф- фициент усиления резонансного усилителя равен СУ 9Qs 2Аа) rflea9 = q3--обобщенная расстройка эквивалентного кон- тура. Модуль коэффициента усиления К по мере уменьшения расстройки возрастает и при резонансе (со = соц, Дсо = 0) достигает максимума Ко = SpQ, = SRs. (205) В этом выражаются избирательные свойства резонансного усилителя. В УВЧ используются пентоды с большим внутренним сопротивлением {Ri0,5MoM), которое превышает Rbx в такой мере, что можно считать Ко = SpQa = SRs = SR,. (206) Кривую частотной избирательности строят по уравнению (93). Для повышения избирательности нужно, очевидно, повысить Q, а это согласно (204) требует, чтобы каждое из сопротивлений Ri, Rg и Rbx л2 было как можно больше по сравнению с входным сопротивлением одиночного контура Rbx- Полосовые усилители. Полосовые усилители отличаются от резонансных большей равномерностью усиления спектра частот усилива- емого сигнала и более высокой избирательностью. Нагрузкой полосового усилителя, показанного на рис. 8.11, служат связанные контуры с одинаковыми параметрами L, С, г. Первичный контур Cj включается в анодную цепь лампы как параллельный (так как внутреннее сопротивление лампы велико), а вторичный контур L2, Сг индуктивно связывается с первичным и потому является последовательным относительно индуктируемой э. д. с. Полосовые усилители, как и резонансные, обычно выполняются на пентодах. Анод пентода очень слабо влияет на анодный ток. Пренебрегая реакцией анода, считаем амплитуду переменной составляющей анодного тока равной /а = SUgm, а амплитуду тока в первичном контуре в Q раз большей, поскольку в нем имеет место
 Рис. 8.11. Принципиальная схема двухконтурного полосового усилителя. резонанс токов. Здесь Q = р/(г-f Гвн)- эквивалентная добротность первичного контура, вычисленная с учетом как собственного сопротивления потерь г, так и активного сопротивления Гвн, вносимого из вторичного контура: (207) Введем условие резонанса (со = (Oq, Z = г) в соотношение, выражающее ток в последовательном первичном контуре связанной системы: /1 = Переходя к амплитудным значениям э. д. с. и токов, получим (208) Так как выражение (207) относится к исследуемой схеме с параллельным включением первичного контура, а выражение (208) - 20J к схеме с последовательным включением, то, приравняв токи Z, в (207), (208), найдем условие эквивалентности этих схем. Оно, как видно, сводится к тому, что амплитуда э. д. с. Эп, питающей схему с последовательным включением первичного контура, должна быть равна pSUgm В формуле резонансного коэффициента передачи напряжения системы (127) коэффициент Ко выражает отношение амплитуды переменной составляющей выходного напряжения к амплитуде э. д. с. Э,, равной pSUg: pSUgm - 1 Ч- Yl Нас интересует коэффициент усиления всего усилителя /Соу, который равен отношению Uzm к амплитуде переменной составляющей напряжения Ugm (этот коэффициент учитывает не только передачу напряжения контуром, но и усилительное действие лампы): оу = = SpQ = SRbx, (209) где /?вх = pQ - входное сопротивление первичного контура без учета вносимых в него сопротивлений. Как видим, полученный коэффициент усиления отличается от коэффициента усиления для резонансного усилителя множителем Уравнение амплитудно-частотной характеристики усилителя в относительных координатах (уравнение избирательности) можно получить путем деления выражения (124) на (127), которые выведены для системы связанных контуров без лампы: К= Ь--==Ж== 1+= + Г210 оу У(1 + V a2)2 + 4a2 .Q /(i4-,]a a2)24a2- f Избирательность усилителя несколько снижается шунтированием контуров-лампой и другими деталями схемы. Это можно учесть, если в уравнении (210) соответствующим образом изменить величину добротности Q и через нее - величину обобщенной расстройки а. Все достоинства связанных контуров находят отражение в полосовом усилителе. Связь выбирают несколько большей, чем критическая (т) > 1), с тем чтобы приблизить форму амплитудно-частотной характеристики усилителя к прямоугольной, которая наиболее полно удовлетворяет требованиям высокой избирательности при нужной полосе пропускания. 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 [67] 68 69 70 71 72 73 74 75 76 77 78 79 80 81 82 83 84 85 86 87 88 89 90 91 92 93 94 95 96 97 98 99 100 101 102 103 104 105 106 107 108 109 110 111 112 113 114 115 116 117 118 119 120 121 122 123 124 125 126 127 128 129 130 131 132 133 134 135 136 137 138 139 140 141 142 143 |
|||||||||||||||||