|
| |
|
Слаботочка Книги замене wi на W2, а W2 на wi. В результате аналогичной замены находят элементы А из А-р, а также А( из Элементы получают из после замены /ii на £i (см. (6.39)); элементы г из г после замены £j на /ij, а /ij на Cj (см. (6.40)). Далее, н -1 . Не у13 - UjpLi rfi3 = ( зх-/? - irl); [3 = x, у, z\ 5 = + /? = x,y,z. (6.41) Элементы 7 находят из гД после замены р.\ на £1 и умножения получившегося выражения на -1; элемен-ты - из после замены /2 на 2 и умножения получившегося выражения на -1 (см. (6.41)). В интегралах (6.38) можно произвести замену переменных интегрирования при помощи соотношений и\ - аз COS г/; W2 - a?sin0; = - j = 1,2. В результате интегралы примут 27Г оо  а,в = / / exp[-ia(x - .го) cos V- -ias{y - yo)smi - ivi{z + zq) XTafi (as COS Ф, ae sin ф)зес1с1ф; ITT OQ faf5 = / / exp[-ia?(ic - Жо) COS 0- 87г2 0 0 -ia:=(y - t/o)sin 0 -f hh(z - zq) xtaf3{as COS -0, sesin с1дес1ф. В последних соотношениях при необходимости можно перейти к цилиндрической системе координат. Литература 6.1. Еремин Ю.А., Зимнов М.Х., Кюрк-чан А.Г. ii РЭ. 1992. Т. 37. № 1. С. 14. 6.2. Апелъиин В.Ф., Кюркчан А.Г. Аналитические свойства волновых полей, Глава II. М.; Изд-во МГУ, 1990. 6.3. Кюркчан А.Г. ii РЭ. 1986. Т. 31. № 1. С. 20. 6.4. Купрадзе В.Д. ill Всес. школа-семинар по дифракции и распространению волн. Харьков: Изд-во ВИРТА, 1968. С. 347. 6.5. Апе./1ьцин В.Ф., Кюркчан А.Г., Суков А.И. ii Изв. вузов. Сер. Радиофизика. 1989. Т. 32. № 8. С. 1042. 6.6. Василъев Е.Н. Возбуждение тел вра-ш;ения. М.: Радио и связь, 1987. 6.7. Кюркчан А.Г., Клеев А.И. Ц РЭ. 1996. Т. 41. № 2. С. 162. 6.8. Кюркчан А.Г., Полищук И.М. ii ДАН СССР. 1992. Т. 327. № 3. С. 331. 6.9. Кюркчан А.Г. РЭ. 1983. Т. 28. № 7. С.1275. 6.10. Фелсен Л., Маркувиц Н. Излучение и рассеяние волн. Т. 1, 2. М.: Мир, 1978. 6.11. Кеч В., Теодореску П. Введение в теорию обобш;енных функций с приложениями в технике, М.: Мир, 1978. 6.12. Хургин Я.И., Яковлев В.П. Финитные функщп! в физике и технике. М.: Наука, 1971. 6.13. Кюркчан А.Г. ДАН СССР. 1982. Т. 265. № 1. С, 68. 6.14. Кюркчан А.Г. РЭ. 1983. № S. С. 1525. 6.15. Wilco£ СН. ii Comm. on Pure and Appl. Math, 1956. Vol. IX. P. 115. 6.16. Абра.иовиц M., Стиган И. Справочник no специальным функциям. М.: Наука, 1979. 6Л7. Кюркчан А.Г. ДАН СССР. 1991. Т. 319. № 4. С. 854. 6.18. Бореи К., Хафмен Д. Поглощение и рассеяние света малыми частицами. М.: Мир, 1986. 6.19. Электродинамика антенн с полупрозрачными поверхностями. Методы конструктивного синтеза / Под ред. Б.З. Каце-пелепбаума, А.Н. Сизова. М.: Наука, 1989. 6.20. Кюркчан А.Г., Стернин Б.Ю., Ша- талов В.Е. II УФН. 1996. Т. 166. № 12. С. 1257. 6.21. Морс Ф.М., Фешбах Г. Методы теоретической физики. Т. 1, 2. М.: ИЛ, 1958. 6.22. Twersky V. Journ. of Math. Phys. 1967. Vol. 8. № 3. PP. 589. 6.23. Wilcox C.H. Scattering Theory for Diffraction Gratings. Springer Verlag. New York, Berlin, Heidelberg, Tokyo. 1984. 6.24. Фелъд Я.Н., Фельд С.Я. Ц РЭ. 1977. Т. 22. № 9. С. 1829. Глава 7 Основные параметры и характеристики антенн; простейшие антенны 7.1. Поле излучения в дальней зоне и диаграмма направленности Характеристики излучения - важнейшее параметры антенны. К ним относятся поле излучения на достаточно большом удалении от антенны, когда оказывается возможным отделить зависимость поля от расстояния и угловых координат. Первая из них соответствует квазисферической волне (с центром в начале координат), порожденной антенной как квазиточечным источником. Вторая представляет собой комплексную ДН в общем случае векторную, имеющую две компоненты -ю и ip-ю (в сферической системе координат с центром в условном центре антенны). Обычно изучают ДН по отдельным компонентам поля, подразделяя их на диаграммы по амплитуде и фазе поля. Общее выражение для ДН систем э.пектрических и магнитных токов описано выражениями (1.36), полученными при Я -оо (где r - расстояние от начала координат до точки наблюдения), с ошибкой, не превосходящей 22,5 фазовых град., применимыми до расстояния r > rmin = 2d/x (таким образом, rmin/d = 2d/x), где d - максимальный эквивалентный размер антенны. Записанное условие соответствует дальней зоне для данной антенны. Расстояниям r, удо-влетворяющим условию 0,6yD/A < < r/d < 2D/Л соответствует промежуточная или Френелева зона. Д.ПЯ расчета поля антенны в этой зоне можно также использовать (1.36), вводя допо.пнительный фазовый множитель где р - радиус-вектор точки источника; cosi? = (ipifl), т.е. как бы принимая дополнительную фазовую ошибку, квадратичную по р, в распределении тока (эта фиктивная фазовая ошибка зависит от R, в, р точки наблюдения). 7.1.1. Мощность и сопротивление излучения Мощность, излучаемая антенной с электрическими токами* на еди- ницу телесного угла, P(,) = ZoFiV8A, (7.1) Выражения для магнитных токов по.пу-чается при помощи принципа перестановочной двойственности (см. гл. 1). полная излучаемая мощность Здесь Zq = fio/so - волновое сопротивление поля в пространстве с параметрами Ео И /./о (для воздуха Zq = 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 [29] 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 71 72 73 74 75 76 77 78 79 80 81 82 83 84 |