|
| |
|
Слаботочка Книги антенн Радиотехника. 1961. Т. 16. JVa 3. С. 3-12. 7.6. Либин В.А. Некоторые характеристики антенн произвольной поляризации РЭ. 1960. Т. 5. 11. С. 1786-1796. 7.7. Канарейкин Д.Б., Павлов В.А., По-техин В.А. Поляризация радиолокационных сигнгшов. М.: Советское радио, 1966. 7.8. Mathis Н. А Short Proof That an Isotropic Radiator Is Impossibly Proc. IRE. 1954. Vol. 39. № 88. P. 970. 7.9. ScoU A Theorem of Polarisation of a NuU Free Antenna Trans. IRE on AP. 1966. Bd. AP-14. Xi 5. P. 587. 7.10. Коренберг E.E. О некоторых общих свойствах характеристик направленности антенн Радиотехника. 1959. Т. 14. 9. С. 13-16. 7.11. Постное Г.А. РЭ. 1968. Т. 13. JVs 2. С. 219-225. 7.12. Резников Г.Б. Антенны летате.пь-ных аппаратов. М.: Советское радио, 1967. 7.13. Бененсон Л.С, Фельд Я.Н. Рассеяние элгектромагнитных волн антеннами РЭ. 1988. Т. 33. JVfi 2. С. 225-246. 7Л4. Леонтович М.А., Левин М..!. К теории возбуждения колебаний в вибраторах антенн ЖТФ. 1944. Т. 14. № 9. С. 481-506. 7.14а. Леонтович М.А., Левин М.Л. О возбуждении вибраторов в антеннах Изв. АН. Сер. Физика. 1944. Т. 8. № 3. С. 156-163. 7.15. Левин М.Л. II Изв. АН. Сер. Физика. 1947. Т. 11. № 2. 7.16. Schelkunoff S.A. Electromagnetic Waves NY, D. Van Nostrand, Inc. Apr. 1943. 7.17. AopoHU Антенны: Пер. с англ. / Под ред. А.И. Шпунтова. М.: Советское радио, 1951. 7.18. Кюн Рудо.лъф. Микроволновые антенны: Пер. с нем. / Под ред. М.П. Долуха-нова. М.: Судостроение, 1967. 7.19. Вгоипег L.E. On the Vector Distribution on Surfaces Proc. Royal Acad. Amsterdam. 1969. Vol. 11. PP. 850-898. 7.20. Фрадин A.3. Об одном методе синтеза излучателя, максимально приближающегося к изотропному РЭ. 1963. Т. 8. 5. С. 759-766. 7.21. Хансен Г.С. Сканирующее антенные системы СВЧ. Т. 1-3: Пер. с литл. / Под ред. Г.Т. Маркова, А.Ф. Чап.1ина. М.: Советское радио,1968-1971. 7.22. Ерохин Г.А., КочержевскиИ В.Г. Обобщение оптической теоремы в элекроди-намических задачах рассеяния РЭ. 1995. Т. 40. № 2. С. 192. 7.23. Кинбер Б.е., Попов М.П. Обобщение оптической теоремы на случай антенн / / ДАН СССР. 1989. Т. 308. № 3. С. 614-619. 7.24. Бененсон Л.С, Фельд Я.Н. Некоторые новые квадратичные леммы для элекро-динамических полей РЭ. 1993. Т. 38. 7. С. 1179-1187. 7.25. ВайнштеИн Л.А. Элекромагнит-ные волны. М.: Радио и связь, 1988. 7.26. Фельд Я.Н. Об одной квадратичной лемме элекродинамики ДАН СССР. 1992. Т. 324. № 2. С. 321-324. 7.27. Бененсон Л.С Дисперсионные уравнения периодических структур РЭ. 1971. Т. 6. № 7. С. 1128-1135; Там же Т. 16. Ха 8. С. 1361-1373. 7.28. Фельд Я.П., Бененсон Л.С. Расчет фазовых скоростей волн в искусственном металлодиэлектрике РЭ. 1959. Т. 4. X* 3. С.417-427. 7.29. Бененсон Л.С. Фазовая скорость волн в искусственном металлодиэлектрике при произвольном направлении распространения РЭ. 1959. Т. 4. Хе 11. С. 1806-1815. 7.30. Бененсон Л.С. Наведенные сопротивления вибраторов в волноводе РЭ. 1961. Т. 66. С. 926-935. Там же Т. 14. }(- 7. С. 1202-1216. Там же Т. 16. Х 4. С. 483-497. 7.31. Градштейн И.С, Рыокик И.М. Таблицы интегралов, сумм, рядов и произведений. Изд. 4-е. М.: Физматгиз, 1962. 7.32. Маркувитц. Справочник по волноводам: Пер. с англ. / Под ред. Я.Н. Фельда. М.: Советское радио, 1952. 7.33. Хансен Р.С. Соотношения между антеннами как хассеивателями и как излучателями ТИИЭР. 1989. Т. 77. Х 5. С. 30. 7.34. Бененсон Л.С. К расчету связи антенн, расположенных над статистически неровной поверхностью РЭ. 1993. Т. 38. Х 9. С. 1570. 7.35. Barrio D.E. Tranc. IRE. 1968. Vol. AP-16. Xi 4. P. 449. 7.36. Семенов Б.Н. РЭ. 1970. Т. 15. Xi 3. С. 595. 7.37. Зубхович СГ. Статистические характеристики радиосигналов, отраженных от земной поверхности. М.: Советское радио, 1968. 7.38. Справочник по радиолокации: Пер. с англ. / Под ред. М.Т. Ско.лника. Т. 1. 7.39. Основы радиолокации: Пер. с англ. / Под ред. Я. С. Ицхоки. М.: Советское радио, 1970. 7.40. Антенные решетки. Обзор зарубежных работ / Под ред. Л.С. Бенепсона. М.; Советское радио, 1968. 7.41. Бененсон Л.С, Ландсберг И.Л. Оценка эффективности многолучевых антенн Вопросы радиоэлектроники. Сер. XII. 1964. Вып. 19. С. 29-40. 7.42. Бененсон Л.С, Ландсберг М.Л. О парциальных диаграммах многолучевых антенн с равноэффективными каналами Вопросы радиоэлектроники. Сер. XII. 1964. Вып. 19. С. 59-69. 7.43. Ландсберг И. Л. Построение многоэтажной диаграммообразующей схемы для многолучевых антенных решеток / / Вопросы радиоэлектроники. Сер. XII. 1964. Вып. 19. С. 41-58. Глава 8 Метод развязки при помопщ периодических структур 8.1. Общие сведения. Способы повышения развязки. Импедансные развязывающие структуры Одной из важнейших задач при разработке радиоэлектронной аппаратуры является обеспечение электромагнитной совместимости (ЭМС) различных радиосистем, т.е. обеспечение их одновременного нормального функционирования в условиях реального совместного размещения. Особенно остро эта проблема стоит для бортовой аппаратуры из-за относительно небольших габаритов летательных аппаратов при довольно большом числе одновременно размещаемых радиосистем. Электромагнитную совместимость наиболее желательно осуществлять методами электродинамики, без вмешательства в схему аппаратуры и не прибегая к временной регламентации, нарушающей ее нормальное функционирование, т.е. только за счет уменьшения связи (увеличения развязки) между антеннами. Количественно развязка антенн характеризуется коэффициентом связи Хсв = Рп/Рпер, (8.1) где Рп, Рпер - мощности сигналов, принятого, на выходе приемной, и передаваемого, на входе передающей антенн. Вместо Хсв удобнее использовать обратную величину, которую называют величиной развязки или просто развязкой. Удобство записи развязки (дБ) в виде ,Xpa3 = -101g(AcB) (8.2) обусловлено тем, что факторы, влияющие на ее значение, входят в эту формулу аддитивно. Для антенн в свободном пространстве развязка определяется уровнями ДН (в долях КУ) в направлении линии связи (с учетом поляризаций) и пространственным разносом. При этом выражение (8.1) представляет собой формулу идеальной радиопередачи : Хсв = AGiGsT, (8.3) где Л = [A/(47rPi2)] - пространственный фактор; Pi2 - расстояние между центрами антенн-корреспондентов; Gi, Gi - уровни КУ антенн в направлении линии связи; у = (Т1*П2)Р - поляризационный фактор; ni, пг - единичные комплексные векторы (tii2 = 1), характеризующие поляризации антенн. Если антенны расположены на идеально проводящей плоскости, то фактор Л принимает вид Л - = [A/(167rPi2)]* при горизонтальной поляризации (сохраняя прежний вид при вертикальной поляризации). Согласно (8.2) и (8.3) Храз = 22,6 дБ при Gi = G-i = 7 = Р12/А = 1, возрастая на 6 дБ при каждом удвоении расстояния. С ростом расстояния относительный прирост развязки оказывается невелик и недостаточен, так что возникает необходимость в дополнительных мерах. При этом, если эти меры представляют единое целое с антенной, то можно говорить о видоизменении ее ДН, используя (8.1). Вообще же следует говорить просто об электромагнитном поле антенн, существенно зависящем от конфигурации объекта размещения; при этом связь осуществляется как по пространству, так и вдоль геодезических линий по поверхности объекта. Однако и в этом случае для оценочных расчетов используют выражения (8.1)-(8.3), сначала определяя Храз (дБ) для антенн в свободном пространстве, а затем, находя ее дефицит, подбирают меры, которые могут его восполнить: Храз.тр - Хсв.прос Для слабонаправленных антенн такой подход вполне приемлем. Из сказанцого следует, что для увеличения развязки целесообразно: 1) применять пространственный разнос антенн; 2) формировать ДН антенн с низким УБЛ в направлении линии связи за счет: реализации специального амплитудно-фазового распределения на раскрыве антенн; помещении антенн внутрь металлической или оклеенной поглотителем полости; нанесения поглощающего покрытия непосредственно на боковую поверхность самой антенны, что позволяет снизить также и рассеяние электромагнитных волн антенной; частичного диафрагмирования апертур антенны поглощающим (рези-стивным) материалом; 3) изменять поле антенны при помощи специальных мер, в том числе, размещении вблизи приемной и передающей антенн: импедансных и резистивных подстилающих поверхностей вдоль линии связи, ослабляющих поле вдоль этой линии; металлических экранов, ориентированных вдоль линии связи; 4) использовать эффекты затенения для уменьшения связи между антеннами: располагая поглощающие или металлические экраны, ориентированные поперек линии связи; размещая антенны по разные стороны выпуклой поверхности, являющейся частью объекта, на котором расположены антенны; 5) применять поляризационные развязки, а также методы, компенсирующие нежелательные связи сигналом, специально ответвляемым из передающего тракта и др. [8.1 . Подчеркнем, что обеспечение развязки, превышающей 100 дБ, как правило, возможно лишь при комплекси-ровании мер. При использовании экранов развязка может не возрастать, а, наоборот, уменьшаться. Это, в частности, будет иметь место за счет дифракционных эффектов при размещении экранов вблизи антенны, когда их кромки освещаются уровнями ДН, гораздо более высокими, чем уровень в направлении линии связи в отсутствие экранов. При приближении экрана к антеннам уровень облучения кромок возрастает, что приводит к увеличению дифрагированного поля и, следовательно, к уменьшению развязки. Для слабонаправленных антенн из перечисленных выше мер применяют в основном две группы дополнительных: 1) экранирующие стаканы из ра-диопоглощающего материала (при этом антенна - волноводный или рупорный излучатель - устанавливается внутри стакана так, чтобы кромки последнего облучались минимумом ДН), фланцы-экраны, окаймляющие апертуру и т.п.; 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 [44] 45 46 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 71 72 73 74 75 76 77 78 79 80 81 82 83 84 |