Слаботочка Книги Ро( ,ад 0,06 0,1 0,125 3,01 2,5 2,0 1,51 1,0
3,0 2,5 2,0 1,5 1,0
Рис. 9.26 считать cos 1, т.е. считать х = = kL/{%R), Rn = 7г/(8х). Пренебрежение множителем cos в выражении для X соответствует так называемому приближению Френеля для малых углов. Диапазон изменения R для зоны Френеля больших антенн определя- ется неравенством Соответственно, диапазоны изменения параметров х и Ян будут 8 2 Как видно из рис. 9.20-9.25, влияние случайных ошибок во всех случаях приводит к сглаживанию интерференционной картины, соответствующей случаю отсутствия ошибок. Рассмотрим подробнее эти рисунки, дающие картину распределения средней интенсивности поля в поперечных сечениях. Рис. 9.20 и 9.21 характерны для части зоны Френеля, примыкающей к границе дальней зоны (х тг, Ян 0,125). В этой области поле максимально при U = 0. Распределение интенсивности поля в поперечных сечениях качественно сходно с ее распределением в дальней зоне - средними ДН по мощности. Однако в зоне Френеля сглаживание лепестковой структуры поля выражено менее рельефно, чем в дальней зоне. Связано это с тем, что в зоне Френеля исходное детерминированное распределение интенсивности поля Ро{и,х) уже сглажено из-за влияния квадратичных фазовых ошибок, обусловленных конечностью расстояния до точки наблюдения. При значениях х > тг (Ян < 0,125) интенсивность поля в направлении и = О осциллирует, достигая максимальных и минимальных значений при определенных значениях х- Характер поперечного распределения поля в двух сечениях, близких к экстремальным , приведен на рис. 9.22,а, б и 9.23,а, б. Видно, что и здесь наличие ошибок приводит к сглаживанию картины распределения поля и некоторому расплыва-нию в поперечной плоскости. и хер 1,9 1,7 1,5 1,3
2,6 2,2 1,8 1,4 Рис. 9.27 Из рис. 9.24, показывающего характер продольного распределения средней интенсивности поля в направлении и>= О, видно, что по мере снижения Rh уменьшаются осцилляции интенсивности поля. Асимптотически интенсивность поля изменяется по закону 1/Ян, характерному для цилиндрической волны. Ширина средней ДН. Понятие ДН справедливо лишь для дальней зоны. Применительно к зоне Френеля о ДН и ее ширине можно говорить лишь для части этой зоны, примыкающей к дальней зоне. При этом следует различать среднюю ширину ДН и ширину средней ДН. Методика их нахождения такая же, как и для дальней зоны. В частности, ширину средней ДН (2гх;,ср) удобно определять по рис. 9.20 и 9.21. Характер зависимости величин 2 хср от а и с оказывается сходным с зависимостями, соответствующими дальней зоне. По мере движения вглубь зоны Френеля значение 2uxcp растет. Это видно из сопоставления кривых на рис. 9.26,а для дальней зоны (х = 0) и на рис. 9.26,6для х = /2. Динамика изменения величин 2иср с изменением расстояния хорошо видна из рис. 9.27. Штриховые линии
0,6 0,4
0,05 0,1 0,2 0,5 Рис. 9.28 соответствуют границе дальней зоны (Д = 1,х = 7г/(8Я ) = 0,4). Весьма полезными для практики представляются изолинии относительного расширения средней ДН. Изолинии на рис. 9.28 (2uxcp - 2 o)/2uo (%). отражают эффект расширения средней ДН, обусловленный совместным действием случайных и квадратичных фазовых ошибок (10 % - сплошные линии; 50 % - штриховые). Изолинии на рис. 9.29 (а - дальняя зона; б- зона Френеля при х = тг или Лн = 0,125) характеризуют, какой вклад в расширение ДН вносят случайные фазовые 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 [60] 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 71 72 73 74 75 76 77 78 79 80 81 82 83 84 |
|