|
| |
|
Слаботочка Книги 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 [23] 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 71 72 73 74 75 76 77 78 79 80 81 82 вания (2.18)]: g{t, l)=KmH2{i)H,{t-l) [cos(Oo(-S)X XsincDo-sintuo(-l) costt)oO- Зависимость К{](й, t) находится как фурье-преобра-зование импульсной характеристики по аргументу t;. t)= ]g{t, gexp(-K)dC Эти выражения можно конкретизировать для различных законов суперизации, однако в инженерной практике характеристики g{t, р и /C(jtt), t) не получили распространения из-за трудностей их вычисления и экспериментального определения. Из выражения для g{t, вытекает, что при известной частоте соо свойства СР во временной области полностью определяются функциями Hi2{t). Последние являются функциями одного аргумента, легко определяются экспериментально, и поэтому целесообразно именно их считать временными характеристиками СР. Назовем Hi{t) сигнальной функцией. Яг (О нормированной огибающей выходного колебания. Заметим, что Hi{t) характеризует изменение чувствительности СР во времени и поэтому может быть названа также функцией чувствительности. По аналогии в частотной области вместо одной зависимости K{]<i>, t) для описания СР удобно рассматривать две спектральные функции одного аргумента Асо: 5 ,(jAco)= J JOexp(-jA 0/ я ,(0 (3.1) -00 1 -со (здесь A(d=tt)-юо) Зависимость Si(jA(d) является нормированной по модулю частотной характеристикой СР; S2(jAcd) - нормированной по модулю спектральной плотностью. огибающей выходного колебания. Как видим, при Hi{t)= =:Я2(-т), где t=const, по форме 5i(jA(d) совпадает с IS2(jA(d)I, т. е. АЧХ совпадает с огибающей спектра выходного колебания (в этом смысле СР является уникальной системой). Это свойство СР, как будет показано ниже, можно использовать для оптимизации канала, в котором СР является приемопередатчиком импульсных Сйгцадов, Форма напряжения супернзаЦии 5 (О W. (О Прямоугольная Пилообразная Синусоидальная
(-К, (t-t,). t < tt: 1 . M 5p + - sill-  ed. С-з), --5 (t-tb) В расчетах CP удобно использовать функции Hifi{t), 15i,2(jiAcu) 1 и arg5i,2(jAia)). В табл. 3.1 приведены выражения для Hi2{i) и I5i,2(jA(d)I применительно к трем видам напряжения суперизации - прямоугольному, пилообразному и синусоидальному, а также даны полосы пропускания Пер для ISi(jA(o) ]. Отметим, что в общем случае справедлива формула arg S,., (jА >) = - Дсвз. 5 4- а г (М где ai,2(AcD)-некоторые функции переменной А<о, зависящие от закона изменения 6(0 на интервалах (2 U) и (4 ... te)- При малых значениях Асо можно считать, что ai,2(Aa))=const Ао). Если на интервалах (2 24) и (4 ... 4) напряжение суперизации 6(0 имеет центр симметрии в трчка{ Таблица 3.1
is и 5 соответственно (симметричное пилообразное, синусоидальное, а также прямоугольное при 6,=б2), ai,2(A(u)=0. Для прямоугольного напряжения суперизации при б1#б2 и малых Асо а,ЛД< )я ±Аш (1/8.-1-1/8,). Будем полагать в дальнейшем, что указанная симметрия имеет место, поэтому arg5 JjAu))=-Aa>3. Заметим, что функции 5i,2(jAtt)) для прямоугольного напряжения суперизации совпадают по форме с АЧХ двух слабо связанных контуров с затуханиями di=26i/(Do и 2=-Збг/соо. При пилообразном и синусоидальном напряжении суперизации Hi,2(0 и Si,2(jA(u) изменяются 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 [23] 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 71 72 73 74 75 76 77 78 79 80 81 82 |
|||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||