Слаботочка Книги

1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 [28] 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 71 72 73 74 75 76 77 78 79 80 81 82

Раскрывая значение arg5i(jA(u) в (3.40) и (3.43), находим:

Ки=Км 15i (jAco) I cos {Mfo-щ-Шз); (3.44)

cos 415=-sgn cos (i)c-фо-Acoifs). (3.45)

При A(u=0 имеет место синхронное с субгармоникой воздействие, когда

/Сн=/(поС08 (ijJc-фо), (3.46)

cos 1))=-sgn COS (ij)c-фо) (3.47)

Оптимальная фаза синхронного сигнала i5c, обеспечивающая максимум /Сн, как вытекает из выражения (3.46), равна фо или фо+я.

В отличие от классического CP, у которого амплитуда и фаза вспышек в режиме многократных запусков при постоянных значениях Ас, Асо и ific неизменны, в параметрическом CP в тех же условиях наблюдаются непрерывная модуляция амплитуды п дискретная модуляция (манипуляция) фазы заполпеппя вспышек по законам cos (фс-фо-Aat)] и -фо+агссоз [-so-n cos (iJjc- -фо-AcoOi соответственно.

Если частота внешнего воздействия coc=v, т. е. имеет место синхронное с субгармоникой накачки воздействие (А(й=0), спектры входного и выходного сигналов получаются такими же, как у классического CP (см. рис. 3.2), но, в отличие от последнего, коэффициент усиления как на основной частоте Mc=v, так и на частотах эквидистантных спутников будет зависеть от начального сдвига фаз фо. Если никаких мер для стабилизации фазы сигнала в параметрическом CP не принимается, фс будет плавно меняться, а вместе с ним будет изменяться и усиление.

Если А(й=50, как уже отмечалось в § 2.3, спектр выходного колебания раздваивается: кроме семейства частот у-\-А(о±Ш (см. рис. 2.9) появляется семейство частот V-A(u±feQ=i(up±feQ, где k-0, 1, 2 ... На частоте каждого эквидистантного спутника, как и на центральной частоте, имеет место фазовая селекция. Относительный уровень спутников при синусоидальном законе суперизации определяется, как и в классическом CP, соотношениями между коэффициентами функций Бесселя (3.31).

Воздействие узкополосным сигналом. Полагаем, что ширина спектра сигнала в несколько раз меньше полосы

Гфйиусканйя Пор. Тогда функции Лс(/) и iJ5c(/) в выражении .

е(0=Лс(0 sin [v/-A(u/-fal5c(0] (3.48)

можно считать медленно меняющимися и анализ проводить так же, как для сигнала (3.38), считая, что Ас=

=Ac{h) и г)с-1)с(з).

Из (3.42), (3.44) и (3.45) получаем:

А [t,) = К,К,Л{tг) 1 S. (]Дсо) 11 cos [ф, (з) - <р - Ш,\!; (3.49) cos ф = - sgn cos [te (/3) - ?о - (3-50)

Если обозначить il)c(0-Д через фс(/), последняя формула приобретает вид

со8ф::=-sgncos [фс(з)-фо]. (3.51)

Наличие множителя cos [г15с(з)-фо-Амз] в правой части соотнощения (3.49) исключает применение параметрического СР в качестве дискретизатора амплитуды. В то же время связь (3.51) между ip и фс(0 указывает на возможность использования этого СР в роли квантователя фазы фс(/) по значениям и по времени. Легко видеть, что временное квантование (дискретизация) сводится к определению выборочного значения фс(з). а квантование по значениям на два уровня определяется формулами

ф = 0, - /2<[<f,(g-? ]</2; (3.52)

4, = ,:, /2,<[<f,(g-cp ]<3/2x.

Чтобы исключить при квантовании фазы изменения амплитуды вспышек, их необходимо подвергнуть глубокому амплитудному ограничению. Подобное ограничение можно получить и в самой схеме СР. В режиме с ограничением амплитуды параметрические СР используются для бинарного квантования фазы узкополосных сигналов [54, 78].

Воздействие радиоимпульсов. Радиоимпульс имеет форму

е {t)=A,H (t) sin (V/ - Аш/ + (J;,), (3.53)

где Ac - амплитуда; Яс(/) -нормированная безразмерная огибающая.

По аналогии с § 3.1 находим:

А (/,) - К,К , I S,3 (]Дш) 11 cos [t, - + arg-S,3 (]Дш)] ; (3.54) cos ф = - sgn cos [(jj, - <p + arg 5,з(]Дш)]. (3.55)

Величины Кяоэ и SiaijAto) соответствуют формулам (3.22) и (3.23).

Коэффициенты усиления. Показатели усиления Ks, Кс и Kw при воздействии гармонического синхронного -(Ли-0) сигнала с оптимальными фазами (ij5c=q>o, фс= =фо+я) оцениваются выражениями

ККсК,; Kc = Kcolcos2f,; Кео = ехр

-[b{z)dz

Значение Кшо определяется выражением (3.41),

В отсутствие расстройки (со8 2фо=1) коэффициент Кс-Ксо для прямоугольного и синусоидального напряжений суперизации можно найти по формулам (3.26) и (3.32) соответственно. Резонансный коэффициент накопления Кий для прямоугольного напряжения суперизации вычисляется с помощью выражения (3.24), для синусоидального- с помощью выражения (3.30).

3.3. Реальная частотная и временная избирательность и способы ее повышения

Частотную избирательность приемного устройства обычно оценивают по АЧХ его линейного тракта. Однако при экспериментальном определении избирательных свойств сверхрегенеративного приемника удобно измерять не высокочастотное напряжение на выходе линейного тракта, что сопряжено иногда с техническими трудностями (особенно в диапазоне СВЧ), а напряжение на выходе детектора, часто совмещаемого с CP в одном приборе. Амплитудно-частотные характеристики, снятые по выходному напряжению детектора, и определяемую по ним избирательность иногда называют реальными.

Реальные АЧХ могут существенно отличаться от АЧХ, вычисленных по формулам, приведенным в гл. 2 или других работах, например в [11]. Дело в том что при вычислении АЧХ CP используются формулы для малых расстроек. При этом принимается, что амплитуда свободных колебаний на контуре CP в конце активного времени А (s) много больше, чем в пассивное время, что действительно имеет место в области малых расстроек. В области относительно больших расстроек реальная избирательность CP получается хуже рассчитанной, что объясняется воздействием на детектор вынужденных колебаний в пассивное время, т. е.- прямым детектированием принимаемого сигнала.

1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 [28] 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 71 72 73 74 75 76 77 78 79 80 81 82